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+ a h ^ + (b h + d h W) ^f-* = s h X 



(4') -ft + a h ^ + (*» + d\ Rt) = 6 h T 



S ft + fl» ^ + (b H + d' A R 2 ) = * A Z. 



l'i ut 



Si abbia ora un' onda polarizzata linearmente e propagatesi parallela- 

 mente all' asse delle s e con vettore luminoso parallelo all' asse delle x, 

 ossia 'parallelo al campo magnetico ; sarà 



X = X 0 e °*' ■ Y = Z = 0 



in cui X 0 è una quantità complessa ; d- = T/27T , essendo T il periodo della 

 luce adoperata; o p = Y p / (1 — ix p ), in cui Y p è la velocità di propagazione 

 dell' onda, x p V indice di assorbimento. Si ricava allora dalle (7) ponendo per 

 ogni vettore vibrante espressioni dello stesso tipo di quella data per X 



e dalle (4) 



9S^l + ^« ft -(^ + 4R 2 )Ji) = ^ x I ^ = 0 , &*==0 

 e sostituendo nella (3) 



(^y=i + ^ * 



Analogamente per un' onda propagatesi ancora parallelamente all' asse 

 della z , ma con vettore luminoso parallelo all' asse delle y, ossia normale 

 al campo magnetico 



(9) V ° n/ l-^ + df h m^-±^a h 



Eguagliando ora le parti reali sia nella (8) sia nella (9) 



b h — cl h W) 



\Vn) [ * " } ~ ^ - bn - d' h Wy + ah ^ 



