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Importa ora di giungere ad un' espressione, che dia la differenza dei due 

 indici di rifrazione n p — n» = v/Y p — v/Y n - Per ciò nel sottrarre l' una 

 dall'altra delle (10), si potrà trascurare x 2 rispetto ad 1, ritenere v/Y p e 

 v/Y n poco differenti da n 0 indice di rifrazione del mezzo senza campo e 

 supporre di osservare in regioni spettrali, in cui sieno piccoli d h R 2 /(# 2 — bh) 

 e a 2 h S 2 /(& 2 — b h y. Si ottiene allora 



o„ (JL v \ r>*y £ » s 2 ( d h — d\) 

 2/?0 \v,~vJ- K ^ {^-b h f 



Assumiamo ora come misura dell' effetto magneto-ottico il seguente rap- 

 porto : differenza dei due indici di rifrazione di due onde con vettore lumi- 

 noso rispettivamente parallelo e normale al campo magnetico divisa per il 

 quadrato dell'intensità del campo. L'effetto magneto ottico è così definito da 



nn Up ~ n>x _ ^ y £h ( dh ~ 



{ } W 2n 0 " {£ 2 — b h y * 



4. Passiamo ora al fenomeno reciproco, cioè all' ottico-magnetico. Sia il 

 vettore luminoso parallelo all'asse delle ce, ed un'onda propagatesi paralle- 

 lamente all' asse delle z ; e cerchiamo i valori della permeabilità magnetica 

 parallelamente all'asse delle x e risp. all'asse delle y, ossia parallelamente 

 e normalmente alla direzione del vettore luminoso. Sara allora dalle (6) 



k 2 3 — h\ — ki2 = 0.- 



Onde 



d h — d' h /ì<SG h \* 



K — k n = 2 



Per calcolare ora nella forinola precedente il coefficiente di (d h — d' h ) 

 trascuriamo nelle (4) i termini che dipendono dal campo. Allora avremo: 



®èh + a h ^ + b h ^^ Ì * A X h ossia SQ h (^ + a H & - b h ) = fft # 2 X 



ot ut 



Noi dovremo ora introdurre valori medi e contrassegnando con una linea 

 orizzontale questi valori medi : 



J _J _ 2 dh ~ d ' n ( _ v dh — d '* {d h — d\)e h & % — 



