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parai Ir In e normale alla direzione del vettore luminoso. E questo risultato è 

 così semplice, che mi sono proposto di ricercare se non si potrebbe giungere 

 ad esso con considerazioni molto più semplici e soprattutto più generali di 

 quelle seguite in questo caso speciale di un fenomeno magneto-ottico e della 

 relativa teoria elettronica ; tanto più che ad analoga relazione si giunge consi- 

 derando il fenomeno Kerr della birifrangenza elettrostatica ed il relativo 

 fenomeno reciproco (vedi Voigt, Wiel. Ann. 69, p. 313, 1899); la cui teoria 

 contiene posizioni e risultati ben diversi da quelli validi per il fenomeno 

 magneto-ottico considerato. 



7. Suppongo che la energia unitaria di un corpo isotropo posto in un 

 campo vettoriale Ki di componenti Ai , B! , Ci sia data da kx (Ai 2 -f- Bi 2 -j- C 2 i) ; 

 se posto invece in un secondo campo vettoriale K 2 di componenti A 2 , B 2 , C 2 , 

 sia data da k % (A 2 2 -f- B 2 2 -f- C 2 2 ) ; se finalmente vonga posto contempora- 

 neamente nei due campi Ki e K 2 la sua energia sia 



E = k x (k\ + B 2 ! + C 2 ,) + k 2 (k\ + B 2 2 + C 2 2 ) + 

 (15) + d(k\ A 2 2 + B 2 i B 2 2 + CS C 2 2 ) + 



+ d' J(B 2 iC 2 2 + B 2 2 C 2 , ) + (C 2 i A 2 2 + OS A 2 i) + (A 2 i B 2 2 4- A 2 2 B\)\ + 

 + 2d"(B 1 G i B 2 C 2 + dA, C 2 A 2 + A.B, A 2 B 2 ) 



cioè sia la somma delle due energie, ove ciascun campo agisse isolatamente, 

 più un termine che dipende dall'azione reciproca dei due campi. La forma 

 di questo termine di aggiunta soddisfa alle seguenti condizioni: di annullarsi, 

 se uno dei campi si annulla; di ridursi a dKi 2 K 2 2 , se un campo coincide 

 coli' altro, ossia se K || K 2 ; a d'Ki 2 K 2 2 , se i due campi sono ad angolo retto, 

 cioè se Ki j_ K 2 . Ciò posto, a causa della simmetria del termine di ag- 

 giunta rispetto ai due campi, potrò scrivere indifferentemente : 



E = pi + dk 2 2 -f. d'B\ -f d'Q\) A 2 , + (kì -f d'AS + dB 2 , + d'G 2 2 ) BS -f 

 + (k x -f d'k 2 2 + d'B 2 2 + dG 2 2 ) CS + <2d"B 2 G 2 ■ B,d + 2<f C 2 A 2 • dA, + 

 + 2arA 2 B 2 .AiB,j + k 2 (A 2 2 + B 2 2 -f CS) 



{k + dk\ -f d'B\ + d'G 2 x) A 2 2 -f (k t + d'k\ + dB\ + d'G 2 x) B 2 2 + 

 + (kx + d'k\ + d'B 2 x + dC\) CS -f 2d" B.C, ■ B 2 C 2 + 2rf"C,A, ■ C 2 A 2 + 

 + 2^'A,Bi • A 2 B 2 | + ki (A 2 i + B 2 ! + CS) 



ossia potrò dire che il secondo campo ha reso cristallino il eorpo rispetto al 

 primo campo, onde l'energia è quella di un corpo cristallino rispetto al primo 

 campo ed isotropo rispetto al secondo — oppure che il primo campo ha reso 

 cristallino il corpo rispetto al secondo campo, onde l'energia è quella di un 



