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corpo isotropo rispetto al primo campo e cristallino rispetto al secondo. 

 Tutto questo si può esprimere coi simboli 



E == è i -f- E 2 = & 2 -f E, . 



Se noi poniamo ora due orientazioni rispettive dei due campi differenti 

 fra di loro e le contrassegniamo con apici, avremo: 



(16) E' — E" = è\ — &'\ = <h\ — &" 2 • 



8. Applichiamo ora le precedenti considerazioni al caso nostro. Il primo 

 campo sia quello creato dal vettore luminoso; il secondo quello creato dal 

 campo magnetico; per le due orientazioni scegliamo il vettore luminoso ed 

 il magnetico rispettivamente coincidenti e perpendicolari ; allora la (16) for- 

 nisce immediatamente la (14). Infatti nel primo caso della coincidenza dei 

 due vettori l'energia ottica vale I/Y p e la magnetica kpW/S7t; mentre nel 

 secondo caso dei due vettori ad angolo retto, l'ottica vale I/V„ e la ma- 

 gnetica #„R ! /87r. E non è difficile accertarsi che in fondo le supposizioni 

 fatte nel corso dei calcoli per giungere in base alla teoria del Voigt alla (14), 

 sono contenute nella (15). 



Ed in tal modo la (14) acquista una validità indipendente dalla inter- 

 pretazione del Voigt o da qualsiasi altra sul meccanismo del fenomeno 

 magneto-ottico. Così per es. lo Schmauss (Drude's. Ann. 12, pag. 186, 1904), 

 come già prima il Kerr quando trovò un primo accenno del fenomeno della 

 birifrangenza magnetica (Rep. Brit. Ass., pag. 868, 1901), ritengono che 

 questa sia dovuta ad un'orientazione delle particelle colloidali sospese, le 

 quali verrebbero così a formare una specie di reticolo; dimodoché non si 

 avrebbe un'azione diretta del campo sulle vibrazioni luminose, come negli 

 altri effetti magneto-ottici, ma un'azione indiretta; così come i fenomeni 

 ottici atmosferici presentati dai ghiaccinoli che cadendo si dispongono paral- 

 lelamente non si considerano come dovuti ad un'azione della gravità sulla 

 luce. Ma anche secondo l'interpretazione Kerr-Schmauss si potrebbe sempre 

 pensare ad un fenomeno reciproco, nel senso che un'onda polarizzata avesse 

 la virtù di tendere ad orientare le particelle sospese, da cui seguirebbe poi 

 una permeabilità magnetica variabile colla direzione. 



L'essenziale dei due fenomeni definiti come sopra, dovrebbe rimanere 

 che la birifrangenza sia proporzionale al quadrato del campo e la cristallinità 

 magnetica all'intensità luminosa. Si intende che ciò non basterebbe a giusti- 

 ficare da sè la posizione (15); la validità di questa dovrebbe poi in ogni 

 caso essere controllata dall'esperienza. 



9. La (16) ha un significato di grande generalità, potendo senz' altro 

 applicarsi a quei casi, in cui l'esperienza appoggi la (15). Intanto essa si 



