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dove a denota l'ampiezza relativa ad A 0 . È chiaro che, per k = m, resta 

 dimostrata la coincidenza di A 2m con A 0 . È facile anche osservare che i 

 punti A! , A 2 , A 3 A 2m _, risultano esterni a s, perchè quelli, fra i rela- 



7T 



tivi angoli, che sono positivi, superano — e sono superati da 2n, mentre 



che i negativi superano — 2n-\~a. Si chiami r v la distanza generica di A 

 da A v . 



Noi vogliamo assumere per asse delle s la costola del diedro, e pel- 

 assi delle x e delle y due rette normali alla costola, poi diremo x x e y x 

 due assi ottogonali in a l , e z t la relativa normale, e poi x 2 , y 2 , z 2 tre ana- 

 loghi assi relativi a cr 2 . Siano le componenti di spostamento secondo le di- 

 rezioni x , y , z indicate con '§ , rj , £ , e analoga significazione abbiano , 77, , 

 Li , £2 , rjt , £2 secondo le direzioni che compongono le due altre terne ; an- 

 cora con I»! , Mi , Nj , L 2 , M 2 , N 2 si rappresentino le relative componenti di 

 tensione superficiale. Indichi 6 la dilatazione cubica, e le forze di massa 

 siano supposte nulle. 



Nei punti di a x le due equazioni 



N, = — X6 — 2,u 



1k 



— Ìxì ~òy l ini ' 



se eliminiamo — , ci fanno conoscere 8, perchè le rimanenti grandezze sono 

 conosciute. Nei punti di c 2 l'equazione 



7)L 2 . 7>M S . 7)N 2 



Iìx-i ~òy 2 



7> 



«2 



ci fa conoscere ^ ; ed, aggiungendo a sinistra e a destra nell'altra equa- 



~Ò%2 



zione 



il termine noto 



^N 2 . . 7> 2 ^ 

 : — / — ó.a — - 



7)^2 ^1 



^2 



0 , 



7><9 



otteniamo che la terza equazione d'equilibrio ci dà subito, linearmente — — ; 



cioè otteniamo della funzione armonica 6 i valori nei punti di cr, , e quelli 

 della derivata sulla normale nei punti di c 2 : basta risolvere un problema 



