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quelle fra mi e kr 1 . Ove r fosse per avventura nullo (nè è diffìcile im- 

 maginare sistemi ove sia piccolissimo) il dirigibile potrebbe essere instabile 

 anche alle minime velocità ; laddove per convenienti valori di r il dirigibile 

 rimarrebbe stabile fino a velocità di gran lunga superiori alla velocità cri- 

 tica del Renard. La stabilità sarebbe poi teoricamente senza limiti qualora 

 si avesse ml^hr*. 



Sulle relazioni fra / ed r non si hanno ancora sperimentali notizie ; nè 

 sul valore di l. Le sovraesposte conclusioni hanno quindi bisogno di ricerche 

 sperimentali, perchè ne sia definita la portata : è però facile riconoscere che 

 si può in pratica accrescere kr % con l' uso precisamente di quei piani di coda 

 che il Renard adopera per diminuire l. Questo nuovo aspetto sotto il quale 

 si presenta l'azione dei piani di coda ne modifica sensibilmente il beneficio; 

 e conduce alla conclusione che superfici di gran lunga inferiori a quelle 

 preconizzate dal Renard sono sufficienti ad assicurare ai dirigibili allungati 

 una stabilità teoricamente illimitata. Per il dirigibile « la Franco » risul- 

 terebbero sufficienti da cinque a sei metri quadrati di pinne caudali, in luogo 

 dei trentotto richiesti dai calcoli del Renard. 



Esaminando i casi di immaginarietà delle radici, non è difficile ricono- 

 scere come, teoricamente, sia possibile trovarsi in presenza di singolari fe- 

 nomeni che meritano un ulteriore studio. Nel caso più comune in cui — 

 durante il campo della stabilità cioè fra v = 0 e v — v c — il moto del 

 dirigibile rimanga quasi periodico, gli angoli # e y> si potranno esprimere, 

 convenientemente mutando l'origine dei tempi, mediante le funzioni: 



& = Ke M + Be aC cos pt 



(p = Ge xt + De 0 - 1 cos {§t -f- f) 



nelle quali x x ed a sono sempre negativi; A e B rappresentano costanti de- 

 rivate dalle ipotesi iniziali circa il moto ; C e D sono legate ad A e B da 

 agevoli relazioni; e l'angolo £, facile a determinarsi, definisce una differenza 

 di fase fra y> e che è anche differenza di fase fra Ci e C 2 , rispettiva- 

 mente proporzionali a questi angoli. In tale differenza di fase, non mai nulla, 

 va ricercata la ragione fisica del fatto singolare che il beccheggio possa ri- 

 manere stabile anche quando il massimo valore di d superi il massimo va- 

 lore di C 2 . 



Fisica. — Intorno ad alcuni semplici strumenti per l'esatta 

 verificazione dell'ora. Nota di G. Guglielmo, presentata dal Socio 

 P. Blaserna. 



Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. 



