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L'equazione del movimento di uno qualunque di essi sarà 



(1) è" "H k ~df -~^ n * U ^ E 



dove u è lo spostamento al tempo t, k il coefficiente di smorzamento per 

 attrito e per irradiazione, il periodo dell'oscillazione libera se non ci fosse 



lo smorzamento sarebbe —, E cos pt rappresenta la forza impressa al sistema 



dalle oscillazioni incidenti di periodo — . 



P 



L'integrale della (1) è 

 E 



kp 



jcos (pt — é) + ke • Ht cos (y n 2 _ ± if» . t — «)J 



dove: tag g = 2 ^ e il radicale si deve prendere collo stesso segno 

 di n 2 — p 2 . 



11 movimento è adunque resultante di due oscillazioni pendolari, una 

 sincrona della eccitatrice (oscillazione forzala) e l'altra (oscillazione libera) 

 avente il periodo 



2tt 



]/*-\ 



k 2 - 



A ed a sono definite dalle condizioni iniziali ; se si suppone di partire 

 dalla quiete nella posizione di equilibrio con p doco diverso da n e k piccolo, 

 le condizioni saranno con grande approssimazione soddisfatte da 



Il secondo termine entro parentesi dopo un tempo sufficientemente lungo 

 diviene trascurabile e le oscillazioni compiute dal sistema sono soltanto le 

 forzate. 



La loro ampiezza sarà tanto maggiore quanto più p si avvicina ad n ; 

 cioè quanto più il periodo dell'oscillazione eccitatrice si avvicina a quello 

 che avrebbe l'oscillazione propria se non fosse smorzata; e l'effetto sarà tanto 

 più pronunziato quanto minore è k. E ammettendo, come si suole, che k 

 cresca colla densità del vapore, diremo che quanto più il vapore è denso, 

 tanto più largo sarà l' intervallo in cui può variare p al di qua e al di là 

 di n, mantenendosi n sensibilmente grande. Ciò spiega, come è noto, l'aliar- 



