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Così potei provare l'azione della fiamma invertente sopra righe fluore- 

 scenti non ancora autoinvertite eppure tanto espanse da unirsi l'una all'altra. 

 Essa non vi produceva centro oscuro almeno in modo notevole, chè qualche 

 volta mi parve di osservarne una pallida traccia. Ad ogni modo anche i lati 

 delle righe si indebolivano notevolmente e questo indebolimento era pronuu- 

 ziatissimo perfino verso il mezzo dell' intervallo Di D 2 , cioè molto al di fuori 

 della regione di penombra delle righe date dalla fiamma. 



Dunque non può trattarsi delle sole onde secondarie prodotte dalle oscil- 

 lazioni forzate (nel qual caso si dovrebbe avere una corrispondenza lunghezza 

 d'onda per lunghezza d'onda), ma bisogna ammettere l'esistenza anche di 

 oscillazioni libere e smorzate, che come è noto corrispondono a una riga 

 espansa, la quale avrebbe mascherato del tutto o quasi il centro nero e fatta 

 risentire la sua influenza anche sopra posizioni spettrali relativamente lontane 

 dalle due posizioni caratteristiche. 



È quindi necessario (se si vuole mantenere la data interpretazione) l'am- 

 mettere che anche il secondo termine tra parentesi della (2) abbia impor- 

 tanza. 



Ciò del resto non è affatto irragionevole, perchè i vibratori si devono con- 

 cepire, oltre che dalle vibrazioni, animati da movimenti rapidissimi e disor- 

 dinati che li portano a frequenti collisioni. Ciascuna di queste troncherebbe 

 la serie delle oscillazioni dei due vibratori che si urtano, lasciandoli senza 

 vibrazione (poiché il sodio non è scaldato al punto di emettere per tempe- 

 ratura) e per un tempo non molto breve dopo ciascuna collisione il secondo 

 termine sarebbe ragguardevole quasi quanto il primo. 



11 modello del vapore assorbente fin qui discusso ha diversi punti in 

 comune con quello discusso dal Lommel ( 1 ). 



7. Ma io preferisco un modello alquanto diverso in cui ammetto lo 

 smorzamento costante e piccolissimo (e invero non vedo ragione perchè questo 

 debba aumentare colla densità), e lascio la parte principale alle collisioni 

 le quali sono certo più frequenti con densità maggiori. 



Trascurando anzi addirittura k, l'equazione del movimento (1) diviene: 



(V) — -j- n 2 u = E cos pt 



e la (2): 



E 



(2') u = n2 _ p2 (cos pi — cos nt) 



e per n = p: 



u = — tsen nt. 

 2n 



Quest'ultima ci dice che nel caso della coincidenza dei periodi si ha una 

 serie di oscillazioni uniformemente rinforzate. E si potrebbe credere che esse 

 (') Wied. Ann. 3, 1878. 

 Rendiconti. 1904, Voi. XIII, 2" Sem. 56 



