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ove è: 



a^c ì c 2 (UL l 4- L X L 2 + L 2 L 0 ) , b=c x (L 0 -{-LO + c 2 (L 0 +.L 2 ) , e = 1 

 risulterà : 



?>, cos a't + cos «7 , K cos <*'7 — cos a't 



od anche: 



(11) 



», K+l „, K — 1 



— : — — ! COS a't — COS a't 



J 2 2 



La quale ci mostra che per ogni scintilla primaria, la variazione della 

 differenza di potenziale allo spinterometro secondario è composta di due oscil- 



i ir 



lazioni semplici che hanno le frequenze ~ e — , e le ampiezze (K—1)J 



e e che si trovano in opposizione di fase al tempo t=0. 



11. Gli spostamenti massimi dell'oscillazione risultante saranno certa- 

 mente compresi fra + K e — K , e per conseguenza il valore di K deter- 

 minerà la lunghezza della scintilla secondaria. 



Ciò posto, osserveremo che K, al variare di L 0 , assume il valor massimo: 



quando è verificata la condizione: 



(13) c 2 )Jj 0 + c 2 U — CiV=0 



il che equivale a dire che devono avere lo stesso periodo di vibrazione i 

 due circuiti semplici formati dal ramo contenente il condensatore, e da uno 

 degli altri due rami, giacché i periodi propri di questi due circuiti sono: 



12. Intanto la (12) rende ragione del fatto che la scintilla massima, 

 che si produce nel ramo secondario, aumenta insieme colla capacità c 2 del 

 condensatore (§ 5), e diminuisce (§ 7) al crescere della capacità c, dello 

 spinterometro, ed inoltre che dipende dal rapporto delle induzioni ma è in- 

 dipendente (§ 5) dal loro valore assoluto. 



Nel caso che sia trascurabile, com' era nelle esperienze, F autoinduzione L 2 

 dei fili che vanno dai punti di derivazione A , B alle armature del conden- 

 satore, la cui capacità c 2 sia grande rispetto alla capacità delle porzioni di 

 eliche escluse dai fili AA' , BB' , la condizione (13) pel massimo di K si 

 può porre sotto la forma: 



(14) ■ = costante 



In — L 0 



Rendiconti. 1899, Voi. Vili, 1° Sem. 3 



