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lare incidente, spostandosi di pochissimo nello spettro, mantiene inalterato 

 per tutto il resto il suo aspetto, e poiché i valori dell' indice di rifrazione 

 e della velocità di propagazione della luce nei corpi sono intimamente legati 

 a quelli dell' assorbimento, noi ammetteremo, ed è questa la sola ipotesi che 

 facciamo, che insieme alla riga di assorbimento si sposti, di una quantità 

 eguale e senza alcuna deformazione, la curva degli indici di rifrazione. 

 Ciò posto sia per un dato mezzo, quando il campo non è eccitato, 



n = f{X) 



V equazione della curva suddetta, sull' andamento della quale per ora pos- 

 siamo non precisar nulla. Sia inoltre S il valore dello spostamento della 

 riga, per luce incidente circolare, dovuto all' effetto Zeemann. Per luce cir- 

 colare di senso opposto a quello di prima la curva si sposterà di S in senso 

 opposto, essendo le due righe di assorbimento per luce naturale simmetrica- 

 mente disposte rispetto a quella che si aveva senza l'azione del campo. 



Per la nostra ipotesi la curva (1) si sposterà senza deformazione di una 

 lunghezza eguale a d nel senso delle l decrescenti se la vibrazione della 

 luce circolare incidente si compie nel senso della corrente magnetizzante, e 

 nel senso delle 1 crescenti se la vibrazione si compie in senso opposto. 



Supponiamo, per fissare le idee, che la corrente sia destrorsa. Per la 

 luce destrogira la curva degli indici avrà l'equazione 



n } £ f (X + ó) 



e per la levogira 



n ì = f(l-S). 



Sviluppando in serie di Taylor e tenendo presente che per la piccolezza 

 di ó potranno trascurarsi i termini contenenti ó con esponente superiore a 2, 

 si ha 



elfi 1 yi 



Se la luce incidente è polarizzata rettilineamente, dopo attraversato uno 

 spessore l del mezzo, il piano di polarizzazione sarà girato nel senso de- 

 storso di 



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