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cipalmente sulla estensione del principio di Volta, estensione che ho esposto 

 precedentemente. 



Consideriamo due dischi, uno di rame e l'altro di zinco. Poniamoli in 

 comunicazione col suolo e successivamente isoliamoli. Essi assumono per quel 

 che si è visto, una determinata differenza di potenziale. Questa differenza 

 secondo recenti determinazioni può variare con lo stato superficiale dei due 

 metalli tra 0,7 e 1,02 volt; ed il rame è negativo rispetto allo zinco. 



I due dischi sieno ad una distanza tale, che tra di essi non possa eser- 

 citarsi alcuna sensibile induzione. Si avvicinino allora di molto, tenendoli 

 paralleli e coassiali. A causa della mutua induzione che viene così ad agire 

 la densità elettrica delle loro superfìcie affacciate viene ad essere accre- 

 sciuta, e sulle facce esterne si formano due strati di elettricità libera, posi- 

 tiva sul rame, negativa sullo zinco. Ora se stabiliamo di nuovo le comuni- 

 cazioni dei due dischi col suolo, questi strati esterni di elettricità si disper- 

 deranno attraverso i conduttori adoperati. 



Se riportiamo i due dischi nelle primitive posizioni, la densità elet- 

 trica superficiale delle facce interne, tornerà a diminuire, e una quantità di 

 elettricità (da ciascun disco) al disopra di quella che tollererebbe qualsiasi 

 forza elettromotrice di contatto, sfuggirà attraverso i conduttori nel suolo. 

 Questa quantità di elettricità è esattamente eguale, ma di segno contrario, 

 a quella che si è liberata nell'atto dell'avvicinamento. Se dopo aver avvici- 

 nato i due dischi, anziché scaricarli al suolo, si pongono in comunicazione 

 metallica, si ottiene ancora lo stesso risultato, perchè la f. e. m. di contatto 

 impedisce la neutralizzazione delle cariche positive dello zinco e delle nega- 

 tive del rame, ma non ostacola che le cariche libere formatesi all'atto del 

 l'avvicinamento si annullino. E solo ciò avviene anche quando si pongono i 

 dischi al suolo, perchè anche così ai punti di contatto esistono forze elettro- 

 motrici. 



Tutto ciò costituisce semplici conseguenze della teoria del contatto e si 

 può enunciare colle seguenti leggi: 



a) Conduttori eterogenei (non eletrolitici) posti in comunicazione col 

 suolo, assumono potenziali differenti e dipendenti dalla natura di ciascun 

 conduttore. 



b) Tutte le volte che due conduttori eterogenei, dopo essere stati 

 scaricati al suolo vengono avvicinati, senza essere portati al contatto, acqui- 

 stano cariche libere di elettricità, che possono essere tolte mediante un con- 

 duttore qualsiasi (non elettrolitico) posto in comunicazione col suolo, o isolato, 

 ma in questo caso di capacità grandissima rispetto a quella dei conduttori 

 su cui si esperimenta. 



Queste cariche di avvicinamento sono di segno contrario a quelle che 

 si ottengono nella ordinaria esperienza di Volta; talché zinco che si avvicina 



