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1' effetto Peltier fra i due metalli alla temperatura media in cui si esperi- 

 menta e finalmente con J 1' equivalente meccanico della caloria. Le costanti 

 A! , B! , A 2 , B 2 saranno poi le radici del seguente sistema di equazioni di 

 primo grado : 



Q, + A, + B 1 = 0 



C 2 + A 2 e Xìh + B 2 = 0 



d + A, e Xlh + B x <T Vl = C 2 + A 2 + B 2 



^(A, e Xìh — B, f Xlh ) — X Z UA 2 + B 2 ) = P — . 



q 



La quantità di calore Q' che il conduttore considerato perde nell' unità 

 di tempo per conducibilità interna dalle estremità mantenute alla tempera- 

 tura zero è evidentemente: 



La quantità di calore Q" che esso perde per conducibilità esterna dalla 

 superficie circondata dall'aria è: 



Q"=^|^iJ l \2 l dx ì -\-h 2 j\ 2 dx 2 \. 



Sostituendo per Uj ed U 2 i loro valori, eseguendo le derivazioni e le 

 integrazioni e sommando le quantità Q' e Q'' si avrà la quantità totale di 

 calore Q che il conduttore perde nell'unità di tempo. 



Q = Q'-J-Q"==?j Uk> (A, - BO + l 2 k 2 {A 2 e Uh - B 2 éf 



+ P | h [(U +^ - 1) -| (e^ - 1)] 

 + h [c 2 / 2 + (e x > l > - 1) - | - 1)] | . 



Trovandosi il conduttore in uno stato termico stazionario per il prin- 

 cipio dell' equivalenza, 1' energia calorifica da esso emessa dovrà essere eguale 

 all' energia elettrica da esso dissipata. La prima è misurata dal prodotto JQ , 

 la seconda dal prodotto dell'intensità della corrente nella differenza di po- 

 tenziale alle estremità del conduttore; indicando questo prodotto con iJp 

 si avrà: 



iJp = JQ. 



Questa è 1' equazione che si tratta di verificare esperimentalmente. Essa 

 contiene i valori di p , q , i , l x ed / 2 che sono direttamente misurabili e dei 

 coefficienti k t , k 2 , h , h 2 , P , a> x ed co 2 . Questi ultimi si devono determinare 

 Rendiconti. 1899, Voi. Vili, 1° Sem. 26 



