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le cui condizioni, assumendo provvisoriamente l'origine tanto delle sei quanto 

 delle # 2 ) nel punto di contatto dei due fili, prenderanno la forma: 



(do, 1=;i = (u;)^ 2 = o 



U -|- u 



(Ui)a-,= 0 = (U 2 )a;j-..o= o ' 



indicando con U c ed U c le temperature reali stazionarie al contatto dei due 

 fili per le differenti direzioni della corrente. 



Ora supponiamo che per un lungo spazio di tempo si sia periodicamente 

 invertita la corrente. La temperatura al contatto dei due fili sarà divenuta 

 con grande approssimazione una funzione periodica oscillante intorno alla 



temperatura che in esso si avrebbe se 1' effetto Peltier fosse nullo, cioè in- 



-i- — 



torno alla temperatura ^ c ^ c . In ogni altro punto si avrà una funzione 



Ci 



periodica dello stesso periodo T oscillante intorno al valore che assume in 

 quel punto la funzione V[ , o rispettivamente la U2 . 



Le equazioni delle temperature u x ed u 2 sarebbero allora: 



(2) 









hip 



tii + 



i 2 w l 





C1Q1 









1>U 2 





~ò 2 n 2 



hp 



u 2 -f- 







C 2 Q 2 





qQìCì 



c 2 Q 2 q 2 J 



Per determinare le costanti di integrazione avremo le condizioni : 

 00^=2, = («f)?,-!, = 0 , per ogni t; 



(2') . , . , U c + U c , , "v 00 (2)m . \ 



(«iK=o = ("1)0,-0 = 2 + Qo +2. Qn seni —t-\-a n y per ogni t\ 



ed inoltre la condizione che per ogni X\ , od x 2 le u v ed u 2 siano funzioni 

 periodiche del tempo, aventi il periodo T. 



Le parti delle u x ed u 2 , che non variano quando si inverte la corrente, 

 devono avere raggiunto il loro stato stazionario prima che le Uy ed u 2 siano 

 divenute periodiche. Poniamo quindi: 



ili = Ui -j- u'i , u 2 = U2 -\- u 2 . 



Ciascuna delle equazioni (2) si potrà così scindere in due parti, di cui 

 le prime non saranno altro che le equazioni (1) e le seconde saranno: 



(3) 



~òu'i _ _ ~ò 2 u'i _ h x p „ _ _ _ l> 2 u 2 h 2 p „ 

 ~òt CxQ, ~ò%i QQiCi 1 ' Di c 2 q 2 lx\ qQzC 2 2 



