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nare in modo che siano soddisfatte le condizioni (4') e (4"); le rj n e sono: 



Come Angstrom ( J ) per il caso di un filo indefinito, limitiamo le nostre 

 ricerche agli armonici di periodo T, cioè ai termini corrispondenti ad n = 1 

 e per semplicità omettiamo l' indice. Senza diminuire la generalità noi pos- 

 siamo evidentemente porre «i = 0 ; la condizione per x = 0 diverrà così : 



2nt 



u = q sen — - . 



Le (4') e (4") ci daranno allora le seguenti equazioni colle quali po- 

 tremo determinare M , N , fi e y in funzione di rj , & e l: 



Me~* 1 cos(,S — M) + Ne* 1 cos(y + 01) = 0 , 

 Me-* 1 sen(/S — SI) -J- Ne* 1 sea(y + M) = 0 , 



M sen fi -f- N sen y = 0 , 



M cos fi + N cos y = 1 . 



Osservando quindi l' andamento periodico della temperatura nel punto 

 x = 0, e calcolando dalle osservazioni col metodo di Bessel il primo armo- 

 nico verremo a conoscere la somma: 



M sen^ + /?) + N sen^ + yj . 



Eseguendo sul punto x la stessa osservazione e lo stesso calcolo cono- 

 sceremo la somma: 



ile-**' sen(^Y -f fi 4>J^ + Ne**' sen^~ -f /? + ^'j . 



Avremo così due equazioni da cui potremo con metodi di successive ap- 

 prossimazioni dedurre le due incognite r; e # e quindi le k ed h. 



Determinazione dei coefficienti w x , w 2 e P e verifica del valore di J. 

 L' osservazione della temperatura stazionaria per le due direzioni della cor- 

 rente nel punto di contatto dei due fili ci conduce ad un' equazione che con- 

 tiene le incognite P ,u> x , w 2 ed J (-). La stessa osservazione in due altri punti 

 qualsiasi, per esempio nei punti x[ ed x t ci conduce a due altre equazioni 



(') Angstrom, Annalen der Physik und Chemie, Band 114. 

 C 2 ) Vedi questi Rendiconti, voi. VII, 1° sem., pag. 353. 



