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Ponendo nella precedente, per brevità, 



estraendo la radice quadrata e tenendo presenti gli ordini di grandezza, in 

 base alle ipotesi di Helmholtz, delle diverse quantità cbe vi compariscono, 

 si ricava 



(3) 



-L— in lp i 



c Co L 2r 3 j a 2 * 2 + R 2 J 



Ora se V 0 indica la velocità della luce nel vuoto e n l'indice di ri- 

 frazione si ba 



da cui 



d' altra parte 

 quindi 



V 0 



n = — 

 c 



7 a- d- , 

 dn c c de 



dl~ y ° di ~ Vo de di 

 dl~ l* 



d 1 - 



di l 2 ds 



Si ricava intanto dalla (3) 



■il 



_C__ 1 p2 R 2 /il 2 f 2 



ds ' 2 *3 tfo (R 2 -f- ^v) 2 ■ 

 Sostituendo nella (1) si ba finalmente per la rotazione 



Q ~~ V 0 co (R 2 + /i 2 * 2 ) 2H - 



Si ritrova così il risultato sperimentale cbe il fenomeno è perfettamente 

 simmetrico attorno alla banda, poiché e comparisce con esponente pari e 

 quindi dai due lati della banda, e a egual distanza da questa, cioè per due 

 valori di e eguali e di segno contrario, si avranno rotazioni eguali. 



3. Considerazioni di simil genere si possono fare per venire alla spie- 

 gazione della doppia rifrazione dei vapori assorbenti normalmente alle linee 

 di forza, scoperta dal Voigt. 



Anche qui si può prender le mosse del fenomeno di Zeemann ; esso ci 

 apprende che se sulla fiamma si fa cadere un fascio di luce polarizzata per- 

 Rendiconti. 1899, Voi. Vili, 1° Sem. 33 



