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pendicolarmente alle linee di forza, si ha una riga di assorbimento identica 

 alla primitiva; invece si hanno due righe di assorbimento spostate simme- 

 tricamente dai due lati della primitiva, se la luce è polarizzata nel senso 

 delle linee di forza. Si ha allora 

 (4) V = xp{n) 



la curva che rappresenta, a campo non eccitato, la velocità di propagazione 

 della luce nel mezzo in funzione del numero di vibrazioni. Per la luce po- 

 larizzata normalmente alle linee di forza avremo, quando si chiude la cor- 

 rente, la stessa curva di assorbimento e quindi, per la ipotesi sopra enun- 

 ciata, la stessa curva per gli indici ; cosicché indicando con V x la velocità 

 della luce in questo caso, sarà 



Y l = xp(n) . 



Invece, per la luce polarizzata nel senso delle linee di forza si modifi- 

 cheranno tanto la curva degli assorbimenti che quella delle velocità V 2 ; 

 poniamo 



V 2 = (p(n) . 



Quest' ultima curva avrà una forma dipendente dallo spostamento ó delle 

 righe dovuto all'effetto Zeemann, cioè si potrà scrivere 



W t = q>(n,à). 



Sviluppiamo quest'ultima funzione in serie di Maclaurin rispetto a à; 

 avremo _ _ 



Intanto questa funzione, per ó = 0, cioè quando il campo è nullo, deve 

 essere identica alla (4), cosicché si deve avere 



q>(n , 0) = V(») • 

 Ne viene che y> (n , S) dovrà essere della forma 

 (p(n , ó) —- ip(n) + <fyi(« , <f ) 



e che la (5) diventa 



Si vede cosi che i due raggi polarizzati ortogonalmente si propagheranno 

 con velocità diverse V, , V, . Cosicché se la luce incidente non è polarizzata 

 in uno di questi due azimut principali (parallelamente o normalmente alle 

 linee di forza), si manifesteranno fenomeni di doppia rifrazione. Anche questi 

 sono quindi conseguenaa necessaria del fenomeno di Zeemann. 



