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Fisica. — Sullo smorzamento delle vibrazioni in un risona- 

 tore acustico. Nota del dott. A. Pochettino, presentata dal Socio 

 Blaserna. 



Scopo della presente Nota è quello di esporre alcuni risultati ottenuti, 

 determinando il comportamento del coefficiente di smorzamento e del decre- 

 mento logaritmico delle vibrazioni in un risonatore acustico in alcuni casi 

 particolari, e precisamente : 



I. Quando si vari la forma dell' apertura del risonatore, lasciandone 

 invariata 1' area; 



II. Quando si munisca detta apertura di orli di varia grandezza; 

 giacché in teoria pel calcolo di alcuni coefficienti e più precisamente di quella 

 costante e , chiamata conducibilità acustica dell' apertura, si suole ammettere 

 essere 1' apertura del risonatore munita di un orlo piano infinitamente esteso, 

 il che in pratica non si verifica mai; 



III. Quando si vari la distanza fra risonatore ed eccitatore. 



Il metodo eh' io ho adoperato per determinare questo smorzamento è 

 quello del Leiberg ( ] ), che non è in fondo che una modificazione di quello 

 usato dal Bjerknes per determinare lo smorzamento nei risonatori elettrici, 

 e si basa sulla considerazione delle vibrazioni eccitate in un risonatore da 

 una sorgente sonora giacente fuori di esso. Ecco in poche parole in che con- 

 siste questo ragionamento. 



Consideriamo un risonatore di volume variabile eccitato da una sorgente 

 esterna capace di compiere vibrazioni sinusoidali della forma F cos bt d' in- 

 tensità costante (per es. la cassetta di risonanza di un diapason elettroma- 

 gnetico convenientemente eccitato); l'equazione del movimento della massa 

 d' aria contenuta nel risonatore, attraverso l' apertura del medesimo sarà : ( 2 ) 



dove c = 2r se 1' apertura del risonatore è circolare e di raggio r , e 

 c = 2 ]/~a . i^-H-^H ) se l a P ertura e ellittica di assi a § e di eccentri- 

 cità e , X è la massa d' aria uscente dal risonatore in un dato istante, a è 

 la velocità di propagazione del suono nell' aria, v , è il volume del risona- 

 tore nell'istante che si considera, K è il coefficiente di smorzamento. 



L'integrale generale della (1) ci rappresenta il movimento della massa 

 d'aria nel risonatore come la sovrapposizione di due movimenti, il primo 



( 1 ) Bull, de la Soc. phys. chim. russe 1896. 



( 2 ) Rayleigh, Théorie des Schalles, § 311. 



