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Il conduttore di cui mi servii, si componeva di due fili rettilinei, l'uno 

 di ferro e l' altro di nikel, saldati a argento sul prolungamento l'uno dell'altro 

 ed aventi ciascuno una lunghezza di 8 cm. ed un diametro di 4 mm. Le con- 

 dizioni relative alle estremità ed all'aria ambiente venivano realizzate me- 

 diante semplicissimi recipienti, in cui circolava acqua alla temperatura costante 

 assunta come zero. Le misure della temperatura si eseguivano servendosi di 

 piccolissime pile termoelettriche, saldate nei punti del conduttore considerati 

 dalla teoria, cioè al contatto dei due metalli ed in altri due punti distanti 

 2,5 cm. da esso, e di un galvanometro specialmente costruito per misure di 

 piccole correnti variabili col tempo. L' intensità della corrente che attraver- 

 sava il conduttore veniva determinata mediante un amperometro ordinario. 

 Le differenze del potenziale alle estremità del conduttore venivano misurate 

 da un galvanometro preventivamente calibrato. 



Si misurarono dapprima le temperature stazionarie dei tre punti sopra- 

 detti per le due direzioni della corrente; indichiamole rispettivamente con 



Ì , u c , Uo , e Ui u c ed u 2 , convenendo di usare il segno -\- quando la corrente 

 va dal ferro al nikel e viceversa. 



Si determinarono inoltre le differenze di potenziale alle estremità del con- 



-+- — 



duttore per le differenti direzioni della corrente ; indichiamole con Jp e Jp . 



L' intensità della corrente i rimase sempre costante in valore assoluto 

 quando veniva invertita ; noi la indicheremo con -\- i e — i. 



Dopo ciò, allo scopo di determinare i coefficienti k 1 , k 2 , h x ed h 2 che 

 troviamo in tutte le forinole di cui faremo uso, si invertì periodicamente per 

 un certo in tervallo di tempo la corrente, sino che le variazioni della tem- 

 peratura nei tre punti ove si trovavano le pile termoelettriche fossero divenute 

 completamente periodiche, se ne osservarono gli andamenti e se ne deter- 

 minarono i primi termini dei rispettivi sviluppi in serie di Fourier. Nel caso 

 particolare che ci occupa, possiamo evitare il lungo calcolo numerico che richie- 

 derebbe la soluzione delle equazioni dedotte a pag. 201 della precedente 

 Nota ( 1 ). Infatti sostituendo nelle formoie i valori approssimati dei coefficienti 

 che si vogliono determinare ed i valori noti delle altre costanti, si vedrà im- 

 mediatamente che la costante N è appena uguale a pochi millesimi della 

 costante M e che quindi si potrà senza errore sensibile considerare uguale a 

 zero. Allora evidentemente anche la § potrà porsi uguale a zero. Le quantità r Jl 

 e relative ai due metalli si potranno quindi dedurre col noto metodo di 

 Angstrom e con esse calcolare le costanti k v , h x e rispettivamente k % ed h 2 ■ 

 Le misure furono eseguite per due periodi di tempo differenti e cioè 

 per T s= 240" e per T = 300". I risultati sono riuniti nella seguente ta- 

 bella : 



(') Nella quarta equazione del sistema che determina M , N , /3 e y in funzione di 

 & , rj ed l, si deve sostituire alla cifra 1 il valore q. 



