— 381 — 



L' applicazione dalla formula precedente all'assorbimento dei raggi catodici 

 nei gas non mi pare che possa dar luogo ad obbiezioni; e difatti sin da 

 quando Crookes emise la sua teoria della materia radiante, si fece un calcolo 

 analogo nel caso molto più complicato che le particelle dei raggi catodici avessero 

 la velocità e le dimensioni delle molecole quali risultano dalla teoria cinetica 

 dei gas. Il fatto che l'assorbimento dei gas, quale risulta dalle esperienze 

 di Lenard, conduce a valori della grandezza delle molecole molto più piccoli 

 di quelli che risultano dalla teoria dei gas, si spiega colla grandissima ve- 

 locità e colle minori dimensioni delle particelle dei raggi catodici rispetto 

 a quella delle molecole, ma specialmente con ciò che i raggi catodici pene- 

 trano nell' interno delle molecole passando fra atomo e atomo. 



L'uguaglianza dei valori che s'ottengono per il raggio d'azione degli 

 atomi applicando la formula suddetta all' assorbimento prodotto dai gas ed 

 a quello prodotto dai vari solidi, molto diversi per densità e per peso ato- 

 mico, studiati dal Lenard, è già una prova che quest'ultima applicazione 

 non è erronea; tuttavia essa può dar luogo a varie obbiezioni. 



Stokes (') trovando difficile poter ammettere che particelle materiali 

 possano penetrare nell' interno d' un solido compatto (ciò che risulta necessaria- 

 mente se si ammettono i valori di a che s' ottengono pei gas dalle esperienze 

 di Lenard) suppone che i raggi Lenard come i raggi Rontgen possano esser 

 dovuti a perturbazioni dell' etere causate dal subito fermarsi delle particelle 

 cariche di elettricità negativa urtanti contro il solido. Egli suppone altresì 

 che i raggi Lenard possano essere raggi catodici emessi dalla faccia poste- 

 riore della foglia d' alluminio, quando la faccia anteriore è percossa dai raggi 

 catodici portanti elettricità negativa. 



Goldstein ( 2 ) ha osservato che i raggi catodici K 2 urtando le molecole 

 gassose danno origine ai raggi K 3 di natura simile ai raggi K 2 ma diffusi in 

 tutte le direzioni, e nell' urtare le molecole d'un solido danno origine ai raggi 

 K d pure simili ai raggi K 2 e diffusi in tutte le direzioni; egli non può 

 asserire che i raggi K 2 e i raggi K 3 e K d siano identici, anzi osserva alcune 

 lievi differenze di colore nelle luminescenze da essi prodotte. Inoltre il Goldstein 



un problema insolubile, mentre il considerare l' atomo come un centro di forza lascia spe- 

 rare cbe determinandone il campo si possa trovarne la causa. Nella vibrazione luminosa 

 d' un atomo, per uno spostamento di esso dalla posizione d' equilibrio di una lunghezza 

 uguale al raggio dell'atomo di idrogeno (IO -11 ) si manifesta un'accelerazione [a = 4n 2 r : T 2 ) 

 uguale circa a 1,5. IO" 1 " 80 cm. per 1". 



0) Mem. and Proc. of the Manchester liter. phil. Society, 1897. Science Abstracts, 

 I, pag. 476. Nature 58, pag. 445. 



( 2 ) Wied. Ann. 67, pag. 84. Goldstein distingue tre strati nelle luminosità presso il 

 catodo; uno strato color giallo (K t , Kanalstrahlen) che si sviluppa dietro il catodo se 

 questo è forato, uno strato formato di raggi azzurri poco luminosi K 2 , ed uno strato di 

 raggi azzurri più luminosi K 3 partenti da tutti i punti delle traiettorie dei raggi catodici. 



