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6. — Inversione. 



Se si pensa che la forma del campo L non è a priori determinata, 

 ma dipende dalla linea libera l, mentre il campo S si presenta, in ogni 

 caso di moto ondoso, come una striscia rettilinea compresa fra l'asse reale 

 tp = 0 e la sua parallela xp = q , appare vantaggioso di assumere come va- 

 riabile indipendente la f, anziché il posto z, risguardando invece la stessa s 

 e, di conseguenza, la velocità w come funzioni di f entro S. 



In questa accezione conviene immaginare anche F espressa per f (an- 

 ziché per s). La (9) si scrive in conformità 



(9') s = 7/--;F(A 



con che (dato che F si mantiene finita) si mette in evidenza il comporta- 

 mento asintotico della funzione z(f) (dei punti della striscia S). 

 Scindendo il reale dall' immaginario, la (9 ) dà : 



i x = - (f — - #(cp , ip) , 

 (9") e c 



7. — Flusso integrale durante un intervallo di tempo qualsiasi. 



Inteso che si tratta di flusso assoluto, basterà integrare l'espressione (3) 

 di Q fra i due istanti ti , i 2 che limitano V intervallo. 



Colla stessa trasformazione impiegata al n. 4, si ha dalla (3) 



f f a^ 1 



Q dt = - (cy — q) dx , 



Jti • C J X x . ■ 



donde una prima espressione del trasporto globale M (attraverso una ver- 

 ticale fissa) 



(11) M= I % ydx — - (x 2 — x x ), 



JXi c 



Dalla (3) stessa, ove si lasci indicata l'integrazione rispetto ad y, e 

 si desigoi con L' quella porzione di L , che sta fra le ascisse ed x t , 

 con dL un generico elemento di campo, si ha pure 



M= f (c-^)dL. 



