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componenti di un tensore quattrodimensionale. Da esse derivano le compo- 

 nenti della forza motrice relativa all'unità di volume: 



V * x - Tra? ~<>U ^ ^ u ' 

 -, .. , < V y — ìx "ty ~ i ~ 7>0 7m 



ìZa; . 7ìZ v 7lZ z T'Z» 



l'i 1 ; = " -f- — , 



^£C 1 7)0 ' 7W 



„ ìU* DU y 7)U Z L 7>U M 

 itx ~ì>y ~2>2 ^> u 



Introducendo le espressioni delle dieci componenti del tensore gravitazionale, 

 e tenendo conto della (1), si giunge all'espressione della forza motrice: 



(12) vF = — vGrad* 



identica alla (2). 



Interpretiamo le espressioni assegnate alle componenti del tensore gra- 

 vitazionale. Le sei prime componenti (10) del tensore danno le « tensioni 

 fittizie »; nel campo di gravità stazionario; le tensioni normali sono: 



z. = — 



87ry 



e le tensioni tangenziali 



V Da;/ \ ìy ì \~òz) S ' 



1 ì(Pì$ i 7><p 



(12a) X 3/ = Y £C = --^^4r • Y, = Z y = — -j— VV' 

 v y àny 7># l>y 4&ty 7)^ 7)0 



Z-c = X z = — 



1 ^ìO> 7>0> 

 47ry 7)0 ~òx 



Esse corrispondono ad una pressione lungo le linee di forza, ed a trazioni 

 normali a queste linee, entrambe proporzionali al quadrato della forza 

 motrice F, e, per un campo stazionario, eguali alla densità dell energia 

 (v. 13). Per un campo variabile col tempo bisogna sottrarre dalle tensioni 

 normali (12«) la pressione idrostatica: 



T>1) 



