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L'attrazione normale alla superficie è la sola che è in grado di accre- 

 scere o di diminuire il cristallo nel senso di detta forza, mentre la tensione 

 superficiale non fa che distendere le particelle sulla superficie. La forza nor- 

 male Ra accresce il cristallo normalmente ad a e la forza Rè accresce il 

 cristallo normalmente a è , e così ogni qualvolta vi è una superficie, nor- 

 malmente a questa vi è una attrazione, che fa crescere il cristallo propor- 

 zionatamente ad essa C 1 ). Di questa forza si può dire che essa varia con la 

 direzione, non altrimenti potrehbesi ammettere lo stato omogeneo e aniso- 

 tropo della sostanza cristallizzata. E concesso che essa varia, vi devono essere 

 direzioni di forza attrattiva minima, come vi devono essere direzioni di forza 

 massima. Vi sono dunque direzioni secondo le quali l'accrescimento del 



cristallo è minimo. Con Ra e Ri, fig. 6, abbiamo appunto indicato le di- 

 rezioni di forza attrattiva minima. 



È evidente che un cristallo di qualunque figura incipiente essa sia, per 

 il solo effetto dell'accrescimento dovrà in ultimo essere limitato dalle sole 

 faccie a , a, b, è che sono rispettivamente normali ad R« e Rè , considerando 

 solo la zona in esame. 



Il punto o , che rappresenta un loro spigolo comune, è cimentato con- 

 temporaneamente dalle forze Ra e Rè e quindi dalla loro risultante Ro , 

 fig. 7. La sola faccia che potrà sorgere nella zona in luogo dello spigolo o , 

 sarà necessariamente normale ad Ro , sempre che in o vi si possa formare 

 una faccia, vale a dire se la pressione esterna To possa in o vincere la 

 plasticità del cristallo. 



Ammesso dunque che To provochi una deformazione, la faccia o , che 

 verrà a formarsi, taglia su a e b parametri a, e è, , che stanno nei rapporto: 



a, : bi = Ra : Rè . 



(>) Vedi anche Grassmann, Zur physischen Kristallonomie und geometriche* Kom- 

 binationslehre, 1829. 



