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Messa sotto questa forma la legge di Hauy, essa ha vigore per tutti i 

 cristalli, siano solidi, fluenti o liquidi, poiché in tutti la forza di attrazione 

 ha massimi e minimi, che sono situati in nodi a indici razionali e semplici. 

 La differenza fra i cristalli a stato di aggregazione solido, o fluente, o liquido 

 consiste in questo che fra cristalli solidi e fluenti la legge di Hany è evi- 

 dente, e può perciò essere accertata con l'esperienza, facendo uso della legge 

 sui numeri grandi ; nei cristalli liquidi essa è mascherata dalla tensione super- 

 ficiale e potrebbe essere resa evidente, sperimentando sulle forze di attrazione 

 superficiale. 



Un problema che si connette con questo riguarda le faccie vicinali nei 

 cristalli, la differenza di plasticità nelle diverse direzioni come conseguenza 

 della legge di Hauy nelle singole specie cristalline e i cristalli geminati. 

 Una prossima Nota tratterà appunto di questo secondo problema. 



Meccanica. — Sulla legge elementare della gravitazione. 

 Nota di Max Abraham, presentata dal Socio T. Levi-Civita. 



Nella Nota precedente ho proposto una teoria della gravitazione ; secondo 

 questa teoria il potenziale soddisfa all'equazione differenziale (1): 



Deduciamo da essa la legge elementare per l'attrazione gravitazionale di 

 due punti materiali in moto. Evidentemente questa legge sarà più semplice, 

 di quella, che vale per due cariche elettriche ( 1 ), in quanto che non entra espli- 

 citamente la velocità del punto attratto. Ci contentiamo di un'approssima- 

 zione, trascurando l' influenza — allora contemplata — esercitata dal poten- 

 ziale [gravitazionale sulla velocità c di propagazione della luce e della gra- 

 vità; questa influenza è tanto minore, quanto lo sono le masse dei due 

 punti. 



L'integrazione della (1) si compie nel modo più spedito col metodo 

 del Herglotz ( 2 ), interpretandola come equazione di Poisson per un poten- 

 ziale quattrodimensionale. Siano xy zu le coordinate del punto attraente P 

 ed # 0 y 0 z 0 u 0 le coordinate del punto attratto P 0 , e sia 



(2) E = \/(x — x,f + (y — yo) 2 + (* - *o) 2 + (« — u,f 



(') K. Schwarschild, Gottinger Nachrichten, 1903, pag. 132; M. Abraham, Theorie 

 der Elektrizitàt II, sec. ed., pag. 97. 



( s ) G. Herglotz, G attinger Nachrichten, 1901. 



