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getta ad un altro dubbio, come accennai nella Nota suddetta. Poiché il 

 modo come si produce questa differenza di potenziale è quasi completamente 

 ignoto ed è ignoto per es. perchè per alcuni metalli ed elettroliti il calore 

 locale è piccolissimo (dimodoché per essi può valere la formula V = C/e) e 

 per altri no, non si può asserire con assoluta certezza che tutto il calore do- 

 vuto alla reazione fra un metallo e la soluzione si presenti come calore 

 Joule e come calore locale (o effetto Peltier) presso di tale metallo, poiché 

 potrebbe comparire altresì in parte come calore locale o effetto Peltier presso 

 l'altro metallo della coppia, quindi la dimostrazione termodinamica perde 

 ogni valore. 



È facile però evitare questa obbiezione applicando lo stesso ragiona- 

 mento al passaggio dell'elettricità da un metallo ad un elettrolito o vice- 

 versa, quando essi siano isolati ed a diverso potenziale e vengano messi a 

 contatto; tale passaggio non può effettuarsi che per elettrolisi cioè mediante 

 una reazione chimica cui corrisponderà la diminuzione o l'aumento C del- 

 l'energia chimica la produzione o assorbimento di calore locale e quindi una 

 differenza di potenziale di contatto. Tutte le disposizioni immaginabili con- 

 ducono sempre alla formula (1). Eccone alcuni esempì: 



1°. Considero anzitutto due conduttori di ugual capacità K entrambi 

 di zinco o entrambi di soluzione, la carica elettrica dell'uno sia Q ed il 

 potenziale relativo A, dimodoché Q = KA e la carica ed il potenziale re- 

 lativo dell'altro conduttore siano nulli. L'energia elettrica del sistema sarà: 



^ = QA/2 = KAV2 = Q 2 /2K. 



Pongo ora i due conduttori in comunicazione mediante un filo sottilis- 

 simo della stessa sostanza, ma di grandissima resistenza dimodoché il pas- 

 saggio dell'elettricità avvenga lentamente, e interrompo la comunicazione 

 quando la differenza di potenziale fra i due conduttori sia V e quindi il 

 1° conduttore abbia un potenziale A', il 2° un potenziale A" = A' — V. 



La quantità d'elettricità nel 1° conduttore sarà Q' == KA' quella nel 

 2° conduttore sarà Q" = K(A r — V) = Q — KA', donde si ricava 



A' = (Q + KV)/2K 



e quindi 



Q' = (Q + KV)/2 , Q" = (Q-KV)/2. 



L'energia elettrica del 1° conduttore sarà i/ = Q'72K = (Q-j-KV) 2 /8K 

 quella del 2° conduttore sarà if — (Q — KV) 2 /8K e l'energia complessiva 

 sarà r/-|~r/'==(Q 2 + K 2 V 2 )/4K. La perdita d'energia del sistema r ; — 

 (rf _j_ f j") cioè (Q 2 K 2 V 2 )/4K è compensata dal calore Joule. 



Siano difatti in un certo istante q' e q" le quantità d'elettricità pos- 

 sedute dai due conduttori, a ed a" i relativi potenziali, il passaggio d'una 



