— 105 — 



quantità d'elettricità dq' dal primo al secondo conduttore produrrà una per- 

 dita d'energia elettrica dq'(a' — a") che dovrà comparire come calore Joule 

 dJ. Poiché a' = q'/K , a" = q"/K = (Q — q')/K e quindi a' — a" = 

 = {2q' — Q)/K , si ha dunque 



dJ = — dq'(2q' — Q)/K , J = — P dq'(2q' - Q)/K = (Q 2 - K 2 V)/4K . 



Jq 



Dunque: rj = i/-f- 97'' — {— J ossia, come era prevedibile, nel passaggio dell'elet- 

 tricità dal primo al secondo conduttore non si è creata nè distrutta energia. 



Supponiamo ora che il primo conduttore a potenziale A sia p. es. una 

 soluzione di solfato di zinco, e l'altro a potenziale zero sia di zinco metal- 

 lico, che siano posti in comunicazione mediante un filo di zinco 0 di solu- 

 zione e che al contatto dei due corpi esista sempre una differenza di poten- 

 ziale V costante ed incognita, l'equilibrio sarà raggiunto quando il metallo 

 avrà un certo potenziale A" = A' — V. La carica elettrica della soluzione 

 sarà allora, come nel caso precedente, Q r = (Q-J- KV/2), quella dello zinco 

 sarà Q" = (Q — KV)/2 che rappresenta la quantità d'elettricità passata 

 mediante elettrolisi dalla soluzione allo zinco e rimarranno immutate le 

 espressioni rf ed rj". Il sistema però in seguito alla deposizione di un peso 

 (Q — KY)/2e gr. equiv. di zinco (e = 96540 Coulomb) avrà subito un 

 aumento di energia chimica C(Q — KV)/2 e compensato in parte da un as- 

 sorbimento di calore locale c(Q — KY)/2e, ma d'altra parte se in un certo 

 istante sono come precedentemente q' e q" le quantità d'elettricità possedute 

 dai due conduttori, d ed ci' i relativi potenziali ed % , x — V sono i po- 

 tenziali della soluzione e dello zinco nel punto di contatto, il passaggio di 

 una quantità d'elettricità dq' dal primo al secondo conduttore produrrà un 

 calore Joule 



! (a! — x) dq' + (x — V — a") dq' *= {a' — a") dq' — Ydq' dJ — Ydq' 

 ed il calore Joule totale sarà 



J — V f 9 <ty' = J — V(Q — KT)/2 



e si avrà quindi: 



V = V' + V" + J + (C-C) (Q — KY)/2e- V(Q - KV)/2 

 ossia poiché rj = rf -j- rj" -4- J sarà : 



V = (C — c)je. 



Il calcolo diviene più spedito se si considerano solamente le variazioni 

 d'energia che si producono in un tempuscolo infinitesimo, oppure, ciò che 

 torna lo stesso, se si suppone che i due conduttori abbiano capacità infinita 

 Kendiconti. 1912, Voi. XXI, 1° Sem. 14 



