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accontentato di estendere direttamente la curva delle resistenze, prolungando 

 fino a 2000° l'andamento perfettamente rettilineo ch'essa presenta da 700° 

 a 1500°, cioè fino al limite direttamente sperimentato. Nella tabellina III 



che segue sono indicati, accanto ai valori di -, due serie dei valori di a: 



a 



cioè quella (1) di pag. 191 e l'altra (2) ottenuta estrapolando direttamente 

 dalla curva delle resistenze col criterio ora esposto; seguono i valori corri- 

 spondenti di e : 







Tabella 



III. 







r 



c 



i 





2 







a 





"xìò 1 



ft 2 Xl0 4 



C2XIO 1 



4,74 



4,6 



12, 



57,0 



12.4 



57,0 



6,3 



6,04 



9,4 



56,4 



9,4 



56,4 



7,3 



6,9 



8,1 



55,9 



8,1 



55,9 



8,7 



8,4 



6,7 



56,3 



6,7 



56,3 



11,3 



11,4 



7,5 



85,5 



5,2 



59,3 



11,7 



11,8 



7.6 



89,7 



5,0 



59,5 



Come si riconosce dalla tabella, basta seguire questo altro criterio di 

 estrapolazione, prolungare cioè la curva delle resistenze r = r(T) anziché 

 la curva logaritmica dell'energia W = W(T ass.), per eliminare la singolarità 

 constatata nell'andamento del calore specifico, e per poterne affermare la 

 invariabilità da 800° a 2000° circa. 



Or non c'è dubbio che si tratta sempre di un procedimento arbitrario : 

 tanto se si prolunga la curva logaritmica W(Tass.), quanto se si estende la 

 curva r(T). Sembra tuttavia, che il primo criterio, seguito dal Pirani, sia 

 meno legittimo, poiché noi siamo già ben sicuri che la curva W (T ass.) deve 

 modificarsi alle temperature altissime, senza di che, a un certo punto, si 

 potrebbe perfino superare l'emissione del corpo nero, avendosi per T un 

 esponente eguale a 5 all' incirca. Perciò, mentre questa estrapolazione della 

 legge esponenziale per W è, a priori, sospetta, l'altra relativa alla curva r(T) 

 non ha nulla, in principio, di assurdo: ed essa conduce, come si vede dalla 

 tabella, al risultato semplicissimo di confermare la costanza del calore 

 specifico, nelle temperature elevate, richiesta dalle vedute di Einstein. 



Posto ciò, le ricerche riferite in questa Nota, oltre a costituire una ve- 

 rifica di queste vedute di Einstein nel campo delle temperature elevate 

 (come si va facendo dal Nernst e dai suoi allievi per le temperature bassis- 

 sime), forniscono un nuovo modo per attaccare il problema della pirometria 

 dei metalli incandescenti. Basta invero ammettere che la capacità calorifica c 

 sia costante, a temperature elevate: e allora la determinazione sperimentale 



