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e con ix la massa del satellite, il potenziale esercitato da Giove nel punto 

 ov'è il satellite sarà 



essendo R un termine correttivo molto piccolo dovuto al non essere il pia- 

 neta perfettamente sferico ed omogeneo. 



Ciò posto è noto che, essendo M estremamente grande di fronte a fi, 

 le equazioni differenziali del moto del satellite saranno con grandissima ap- 

 prossimazione 



dt 2 nr/ r % !>x 

 (l) > dt t T l r 3 



[ dt 2 ~' r 3 US 



Trascurando dapprima le derivate di R integreremo il sistema (1) intro- 

 ducendo le sei note costanti del moto aey>&ue (distanza media, eccentri- 

 cità, inclinazione, longitudine del nodo ascendente, longitud. del perigwve, 

 epoca) ; faremo poi variare queste costanti in modo da tener conto dei secondi 

 membri. Adoperando metodi noti, vediamo che a e ed w soddisfano alle 

 equazioni 



(2) 



da 2_ 2>R 



di na ~hs 



tg 2 _ jB , U-*»)* -^ 



de (l-e*)U K _ (1 _ e2)i 1 ~ (1 ~ «')* 2* 

 {V dt — na t e ^ na 2 e ~òe 



dove n = --Q^- è il moto medio. 



a T 



Sviluppo della funzione perturbatrice. 



Cerchiamo ora l'espressione di R (funzione perturbatrice) per mezzo dei 

 sei noti elementi e del tempo. Se adottiamo per il momento un sistema di 

 coordinate polari, prendendo per origine il centro di Giove e per asse po- 



