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 Inoltre dal triangolo NMC s'avrà 



K 2 = (E — hf + r 2 + 2 (R — h) r eos 0 



essendo 6 = ti- NMC , quindi cos 6 = — [— 2M + A 2 + r 2 ]/2r(R — h) 

 ossia 



cos 6={h— (A 2 + r 2 )/2R)/r 



e la pressione negativa che risulta nel liquido dall'attrazione di questo anello 

 sull'elemento M sarà: 



— 2ti dr dn dh <p{V , D' , r) . li + 2n dr dn dh g>{T> , D r , r) . (h* + r 2 )/2R 

 e l'attrazione complessiva che risulta dall'attrazione di entrambi, uno più 



c 



Fig. 2. 



interno, l'altro più esterno di M, su di esso elemento M, ponendo per bre- 

 vità jp(D , D r , r) = g>' e y(D , D" , r) = g>" sarà : 



2rr dr dn dh(g>' — g>") . A + 2» rfr dra dA(sp' + g>") . (A 2 + r 2 )/2R. 



Siccome g> > 9)" perchè D' > D" ne risulta che il 1° termine è positivo 

 (ed il secondo altresì) e questa pressione è diretta verso l' interno del liquido. 



Se la superficie del liquido fosse concava verso l'esterno si potrebbe 

 ripetere il calcolo precedente supponendo che nelle figure il liquido si trovi 

 in alto, al disopra della sua superficie, le relazioni trovate sussisterebbero, 

 bensì l'anello considerato nella figura 2 sarebbe più interno e quindi più 

 denso di quello considerato nella figura 1, cioè D" > D' , <p" > g>' e l'attra- 

 zione esercitata dai due anelli sull'elemento M sarebbe 



2rv dr dn dh(g>" — g>') . h — 2n dr dn dh(g>" + 9 ') . (h 2 + r 2 )/2R 



diretta ancora verso l'interno del liquido. 

 Ponendo 



2n dr dn dh{y' — 9") . h = dK , 2n dr dn dh{<p' + <p") {¥ + r 2 ) = d~R 



