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 cita della luce (c) nel modo seguente: 



( 3 ) \ c % = 0> 4- costante. 



In quanto a questa costante addizionale, conviene porla eguale a zero ( r ), 

 togliendo così l'arbitrarietà del potenziale tf>; altrimenti con essa si intro- 

 durrebbe una nuova costante universale, probabilmente priva di significato 

 risico. In ogni modo dalla (3) segue 



(3«) e grad c = grad <2> , c ~ = ~ 



~ì>t ~òt 



La variabilità di c fa sì, che il gruppo di Lorentz vale soltanto nel- 

 l'infinitesimo, essendo 



dx , dy , dz e rfw = iedi 



le componenti di uno spostamento infinitesimo in uno spazio a quattro di- 

 mensioni. 



Rappresentiamo nella forma (2) le forze motrici elettrodinamiche, ela- 

 stiche e gravitazionali, derivando ognuna di esse dal tensore universale 

 motore corrispondente. Indicheremo nel seguito con K la forza motrice ri- 

 sultante, dedotta nelle (2) dal tensore motore risultante T. 



Alla forza del moto si può dare una forma analoga. Ammettiamo la 

 condizione di continuità ( 2 ) di Minkowski 



(4) è (w) + % {vy) + Tz <«) + § m = 0 • 



Allora valgono relazioni del tipo: 



= ì {vxì) + § ^ + ^ (^) + ^ Of) • 



Esse ci permettono di scrivere le componenti della forza del moto 



, ^ , DX£ vxn 



m*-, TX* ÌYl ìY*\ 



T ^ T ^ r ìW' 



VX = 



vy = — 



(5) 



~òx 



\ "Sa? ' -ty Ti^r dm 



\ Da; 1 "J>y ^ 7)<r ^ ^ u J ' 



(') Questa semplificazione devo ad un gentile suggerimento del prof. Planck. 

 ( 2 ) Resta escluso in questa Nota lo sviluppo di calore, il quale modificherebbe la 

 equazione di continuità (4) come pure le equazioni del moto (1). 



