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Con tutto ciò, stante l' incertezza con cui, nei molti casi, è possibile 

 stabilire le posizioni dei massimi, e minimi, si può ricorrere a un metodo 

 che è scevro di queste incertezze ed è più pratico per la maggior parte 

 degli osservatori. 



Anche questo metodo si fonda sulla ricerca del piano di polarizzazione 

 normale al piano di incidenza. Supponiamo di avere la sezione del cri- 

 stallo a faccie parallele collocata sul piattello di un conoscopio per l'osser- 

 vazione in luce convergente. La condizione che esigo dal conoscopio è che 

 tanto il condensatore quanto la lente dell'obbiettivo siano più rifrangenti del 

 cristallo, affinchè tutti i raggi con angoli di incidenza da 0° a 90° possano 

 essere ricevuti ed osservati. Un tale conoscopio può essere realizzato facil- 

 mente mediante due semisfere, l'una da collocarsi sotto alla sezione, l'altra 

 di sopra, con V intercessione di un liquido molto rifrangente. Il rifrattometro 

 stesso potrebbe funzionare da conoscopio quando avesse gli accessorii di cui dà 

 un esempio il rifrattometro di C. Klein costruito da R. Fues di Berlino 

 ovvero il rifrattometro di F. Pearce ( 2 ) costruito dalla società ginevrina 

 per la fabbricazione degli istrumenti di risica. 



Con un tale conoscopio si vedrà l'uscita degli assi ottici, la iperbole, 

 e le isogirl, adoperando luce monocromatica, od anche luce bianca. 



Griraifdo il preparato, nel suo piano orizzontale, gireranno i rami della 

 iperbole intorno ai punti che rappresentano l'uscita degli assi ottici. Le dire- 

 zioni di estinzione della sezione si determinano osservando il momento in 

 cui l'uno o l'altro ramo dell' iperbole passa per il centro. 



La fig. 5 dà appunto un' immagine di questo fenomeno, e presenta la 

 sezione del cristallo in sei posizioni per rispetto ai nicols NN e PP . 



Nel n. 1, la traccia del piano degli assi ottici è parallela alla direzione 

 di uno dei nicol ; girando il preparato verso destra, si ha dapprima l' im- 

 magine n. 2, dopo 30° di rotazione, dove uno degli assintoti dell' iperbole si 

 avvicina al centro del campo ; dopo 60° di rotazione, n. 3, uno degli assin- 

 totti coincide con NN e passa, per ciò, per il centro del campo. Nel n. 4 

 un ramo dell' iperbole passa per il centro, e determina perciò la posizione 

 della sezione per l'estinzione quando i raggi luminosi sono normali alla 

 sezione. Nel n. 6, dopo 150° di rotazione, la sezione è ritornata nella posi- 

 zione del n. 3, quando uno dei due assintoti passa per il centro e coincide 

 con la direzione PP del nicol. È evidente che nella posizione del n. 3 la 

 direzione B" coincide con l'assintoto dell'iperbole il quale passa per il centro 

 della figura, dove che la direzione B' è la traccia del piano degli assi ottici. 

 In molti casi, quando cioè i due assi ottici fanno con la normale alla sezione 



(*) C. Klein, Totxlreflectorneter uni Fernrokrmikroskop. K. pr. Akad. d. Wiss., 

 Berlin, 1902, pp. 104-119; C. Zeiss, Zeitschr. f. lustrimi., 1902, pp. 331-634; H. Rosenbusch 

 und E. A. Wùlfing, Mikrosp. Physiographie, Stuttgart, 1904, pag. 220. 



( 2 j L. Duparc e F. Pearce, op. cit., pag. 410. 



