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Mineralogie. 
bestimmten  Punkt  —  das  Zentrum  der  Projektion  —  gehen,  eine  Ebene 
—  d.  h.  die  Projektionsebene  —  schneiden.  Verf.  zeigt  an  einer  Reihe 
von  Beispielen  den  Vorteil  des  Gebrauches  zweier  Projektionsebenen,  die 
für  die  meisten  Fälle  am  zweckmäßigsten  rechtwinkelig  aufeinander  stehen. 
Bezüglich  der  Einzelheiten  muß  auf  die  Originalarbeit  verwiesen  werden. 
K.  Busz. 
J.  W.  Evans:  Determination  of  t h e  optic  axial  angle 
of  biaxial  er ystals  in  parallel  polar ized  light.  (Min.  Mag. 
14.  p.  157—159.  London  1906.) 
Zur  Bestimmung  des  Winkels  der  optischen  Achsen  im  parallelen 
polarisierten  Lichte  gibt  Verf.  folgende  Methode  an.  Man  bedient  sich 
des  gewöhnlichen  Polarisationsmikroskopes  in  Verbindung  mit  dem  Klein'- 
schen  Universaldrehapparat.  Der  zu  untersuchende  Kristall  wird  in  eine 
Flüssigkeit  eingetaucht,  deren  Lichtbrechungsvermögen  mit  dem  mittleren 
Brechungsquotienten  ß  des  Kristalls  möglichst  übereinstimmt. 
Stellt  man  nun  bei  gekreuzten  Nicols  den  Kristall  so  ein,  daß  Aus- 
löschung eintritt,  und  dreht  nun  denselben  um  eine  Achse,  welche  einem 
der  Nicolhauptschnitte  parallel  ist,  so  wird  im  allgemeinen  während  der 
ganzen  Drehung  Aufhellung  eintreten,  ausgenommen  bei  der  ersten  Stellung 
und  nach  einer  Drehung  um  180°.  Wenn  aber  die  Rotationsachse  eine 
optische  Bisektrix  ist,  so  wird  keine  Aufhellung  sich  zeigen.  Ist  endlich 
die  Rotationsachse  die  optische  Normale,  so  wird  bei  einer  vollständigen 
Drehung  viermal  Dunkelheit  eintreten,  nämlich  jedesmal  dann,  wenn  das 
Licht  in  der  Richtung  einer  optischen  Achse  hindurchgeht.  Liest  man 
diese  vier  Stellungen  an  dem  Teilkreise  ab,  so  ergibt  sich  daraus  der 
spitze  und  der  stumpfe  Winkel  der  optischen  Achsen.  Diese  Beobachtung 
liefert  indessen  keine  besonders  befriedigenden  Resultate.  Daher  wird 
nun  der  Kristall  mit  der  Rotationsachse  (—  einer  Hauptschwingungs- 
richtung) in  die  Diagonalstellung  gebracht,  so  daß  diese  Richtung  mit 
den  Nicolhauptschnitten  den  Winkel  von  45°  bildet.  Dreht  man  ihn  nun 
wieder  um  die  Rotationsachse,  so  wird  er  während  der  ganzen  Umdrehung 
hell  bleiben.  Beobachtet  man  aber  den  Charakter  der  Rotationsachse,  so 
zeigt  sich  folgendes.  Ist  die  Rotationsachse  eine  Bisektrix,  so  wird  der 
Charakter  derselben  während  der  ganzen  Umdrehung  unverändert  bleiben, 
und  der  relative  Gangunterschied  der  beiden  Wellenoberflächen  wird  zwar 
von  Stellung  zu  Stellung  wechseln ,  aber  nie  =  0  werden.  Ist  dagegen 
die  Rotationsachse  die  optische  Normale,  so  wird  sich  der  optische  Cha- 
rakter bei  einer  vollständigen  Umdrehung  viermal  ändern,  und  zwar  jedes- 
mal bei  den  Stellungen,  die  einer  optischen  Achse  entsprechen.  In  diesen 
Stellungen  ist  der  relative  Gangunterschied  =  0,  die  Winkel  zwischen 
diesen  Stellungen  sind  die  Winkel  der  optischen  Achsen  und  der  Charakter 
der  Rotationsachse  zwischen  zwei  beliebigen  optischen  Achsen  ist  immer 
derselbe  wie   derjenige  der   betreffenden  Mittellinie.     3Iit  Hilfe  eines. 
