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rammentando le relazioni: 



2 € -f- in 2 q s -f- in 4 cr e — n % -f- z'2*7r 



m ~~ f~~ ? ~~ q T Q ~ rf T 2 



si ha 



T « -j- 5T 



( R| f/ 2 Ri (ii R 2 Ri 3 D2 ? . 3 „„ , ) . 



+ 2?r, 7 : t~ — -7= — 7^ — o R * d * + 9 R ^ + 



f £a £1 4c 2 4c, - « ; 



. ( R 2 d 2 c 2 Ri^itf, , d 2 <?l — <?i ) . 0 ( 4 ci di cf) 

 + 2"V\ 4 -4~ + 8 i + 2 ^ri6R;-16R:i + 



. rt e + m (R|rf 2 c 2 + RMi^i . R*c 2 -j-Rt£, ) . 

 + 2 ^-T-\ 3 + 12 [ + 



£ -f- ?7T R 2 rf 2 ' ■ Ri di . Q 2 « 2 7T 2 -J- 2?f3T 



+ ^f^~ 30 h ^ 2 45 X 



f clR 2 d 2 + cìK l d l olili +~clRÌ~-\ ) _ 

 X |_ 45 + 4.45 Jf~° 



Separando le parti reali dalle immaginarie si ottengono due equazioni, 

 una delle quali sta a rappresentare l' influenza dell'attrito sul coefficiente di 



smorzamento — delle oscillazioni della campana; l'altra, che noi non ado- 



preremo, potrebbe servire a determinare l' influenza dell'attrito sul periodo 

 di oscillazione. Fermandoci ai termini di secondo grado in c si ottiene 



I M + tzq j -2 - 1 -f R 4 2 c 2 — Ri c j j J - = 



(R 2 f/ 2 . Ri di . R 4 . . Rf . 3 T .„ , 



3 „, , . R 2 rf 2 c 2 -4- Ri di Ci . rf 2 c 2 — di ci) 

 -2 Rlrfl+ 4 + 8" i 



Questa approssimazione è più che sufficiente per le applicazioni prati- 

 che; anzi operando con dei gas in cui q è piccolissimo, si può supporre il 

 primo membro addirittura uguale a M con un errore, che nel mio caso, era 

 minore dell'un per mille per una campana oscillante di alluminio e con 

 maggiore approssimazione se la campana è di metallo più pesante. Si ha 

 quindi : 



Tir s (R 2 ^2 1 Rìdi 1 R 2 1 Rf 1 3 T-., , 



4 , R 2 d 2 c 2 -f- Ri di Ci . d 2 c\ — d 2 c\) 

 -|,WH 1 + § y 



