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basi siano sollecitate da forse che le conservano piane ed alla loro pri- 

 mitiva distanza. 



È facile calcolare le corrispondenti caratteristiche delle tensioni. Esse 

 resultano 



( A\ / mK ( L /M_ ' 2 \ , K Dlogr 

 (4j ?n— 7T i|L + 2K^\r 2 Rf + R 2 /~ t ~L + 2K Dar " 1 " 



" 1 ~2(L + 2K)|_ D^ 2 "* V R! + K1/ D^ 3 



■ L-K j 



~T(L+2K)(Rf + R 2 )' /? S 



^ , _mK( L_ /i 2 \ x 



_L L + K 1)2 lQ g T -L (r* - — ^ 2 \ llMfl _ 



^ 2(L + 2K) L y ^ "ty \ Ki + Ri/ V J 



L + 3K ) 

 (L + 2K) (Rf +Rl)^j 



mKL _ 2 \ 



(b) ^ 33 — 7r(L+2K)' r \r 2 R 2 +Ri) 



, 7 \ / mK ( K ^)logy _ y , L + K r Vlogr 

 W 12 2tt(L + 2K ^ .x 2 + ?/ 2 "t" 2(L + 2K) [_ y ~ò% 2 ~ r 



. 2x *Ì2£r -4- 2 IV StóH ^5£rl 4- 2(L + K) v ì 



+ X ~òx ~òy -.X V Rf + RI / Dar 2 ^ J ^ (L + 2K) (R'r + RI) 9 ) 



(8) ^ 23 = t 3l = 0. 



Da queste formole si ricava 



_ mK L + K (r 2 — Rf) (r 2 — R|) V log r 

 /n^+^y — ^ L+2 K Rf + RÌ Dx 2 



mK L + K (r 2 — Rf) (r 2 — R|) p 2 log r 

 22j/_ n L + 2K R? + Ri Twcly 



quantità che si annullano per r — Ri , r — R 2 , il che verifica l'annullarsi 

 delle azioni esterne sulle superficie laterali del cilindro cavo. 

 Si ha poi come valore della dilatazione cubica 



^ , ^1 , W__ W K /+_ _2 \ 



~òx ~òy ~òz jt(L + 2K) ^ \ r 2 R? + R|/' 



Possiamo quindi stabilire la divisione della parte dilatata dalla parte 

 compressa del corpo elastico. 

 Tracciamo perciò la linea 



./rT+rì 



