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8. Cerchiamo ora la forma che assumerà il cilindro allorché non si sot- 

 topongano più le basi alle azioni P, ma si lascino libere, cioè vediamo la 

 forma che assume il cilindro in virtù della sola distorsione allorché nessuna 

 forza esterna lo sollecita. 



Basterà perciò applicare i principi che abbiamo stabiliti nella Nota II, 

 art. 1°, § 2 (cfr. anche Nota precedente, § 9) e quindi studiare la deforma- 

 zione di un corpo avente nello stato naturale la forma rappresentata dalla 



Fig. 8. 



fig. 4 e soggetto sopra le due basi alle azioni — P. Bisognerà dunque sup- 

 porre che il corpo stesso sia teso in ogni elemento delle basi stesse lungo 

 le regioni rappresentate in scuro nella fìg. 4 e sia invece compresso nelle 

 regioni chiare, in altri termini che le basi siano soggette alle forze rappre- 

 sentate dalle treccie nella fig. 4. 



Possiamo procedere in modo analogo a quello seguito nella trattazione 

 simile della Nota precedente (cfr. § 9) e supporre cioè diviso il corpo in 

 tante fette radiali. Le coppie agenti sulle basi fletteranno le fette giacenti 

 a sinistra in modo da sollevare l'orlo interno in C ed abbassarlo in D (vedi 

 fig. 4) mentre abbasseranno l'orlo esterno in A e lo solleveranno in B. Nel 

 tempo stesso le generatrici AB si curveranno assumendo una concavità e le 

 generatrici CD diverranno convesse. Il contrario dovrà verificarsi a destra, 

 ma se si tien conto della resistenza che presenta lo spigolo EF la curva- 

 tura assunta dalle generatrici EF e GH sarà meno sensibile. 



La forma assunta dal corpo sarà perciò quale è rappresentata nella 

 fig. 6 in cui le deformazioni si sono esagerate per renderle facilmente vi- 

 sibili. 



