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perviene alle equazioni intrinseche fondamentali per l'equilibrio d'un filo in 

 uno spazio lineare qualunque: 



V I d \~mf du l Un — Ql\~] T (dUn i U A . U n -, \ 



Qn-2 \ ds Qn-2 Qn-i / * 



x _ I d F^fàUn-l , U n-2_n,i\~\_ T /du n , U x Un-xX 



ds\_ \ ds q 3 ?2/J 92 \ ds Qi Q Z ) 



I T / dll n - 2 ■ ?<»-3 \ q 



?3 \ ?4 03 / 



rfs |_ \ ds 1 ^ 1 p 2 / J 1 Qi \ ds Qi J 



■ T / du n —\ , l!>n—2 Un \ q 



Per n = 3, chiamando X, Y, Z, u, v, io le componenti della forza accelera- 

 trice e dello spostamento, q ed r i raggi di flessione e di torsione, si ritro- 

 vano le equazioni del prof. Maggi : 



* x +Ì7[ T (f-' i T-1]-f(t+f+^)=°- 



T |> - "-fi - ^ . i'.'y- i-X ,. "•') ,(,. 



\as r /_] r \ds ' q r / 

 m(dw_,u_ _i_ I I T Sd,u io — q \ . T / dv w_\ 



Quanto alla condizione di inestendibilità, si osservi che la variazione dell'ele- 

 mento ds risulta dalla relazione 



(d S -f ddsf = (ds + du x y 4- (<?%) 2 + (*«.)* H — H (<^) 2 , 



da cui segue, nel caso di spostamenti infinitesimi, óds = óu 1 , e però l' ine- 

 stendibilità è sempre espressa dall'eguaglianza 



dui 

 ds 



Un 



