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qui s'établissent dans le milieu lorsque sa conductibilité C n'est pas mille, 

 les équations du mouvement deviennent 



(irrG + K ^) + Stt A*; )=- K^ . (3) 



^4ttC + K (q£ + 8ttAw) = — K ^ > 



K étant le pouvoir diélectrique, et *P l'energie potentielle créée par la réaction 

 du milieu contre les tourbillons. 



« La théorie électromagnétique de la lumière nous autorise à traiter le 

 milieu où se propagent les mouvements lumineux comme élastique et iso- 

 trope, -j^r étant la constante d'isotropie dont la racine carrée représente la 



vitesse de propagation libre des ondes à vibrations transversales. On sait que 

 l'energie potentielle des forces élastiques suscitées au sein d'un tei milieu 

 par les déplacemtìnts (f, rj, £) est 



9,= 2K ( ^ + * 2 + c2) + ' 



en négligeant des termes qui n'ont pas d' influence sur les équations indé- 

 finies. D'autre part, des transformations faciles montrent que 



et, par suite, 



15 = jl / ÌL _ 2* \ = i. VM^l + 32 _l 2£\ _l rn~] ■ 



"té K yòy ~òsj K ^/ J ' 



puis, en remarquant qu'il s'agit ici de déformations purement rotatoires, 



m^.^ F >t ìi^± F 2. r asu^..»** 



D£ K $ ' i>| K X K l' 



Dès lors les équations du mouvement prennent leur forme défmitive: 



Ces équations subsistent lorsqu'on remplace (|, 17, £) par (<z, b, e). 



« On exprime que l'intensité du mouvement est constante dans le temps 

 en écrivant 



