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puis l'addition des équations (3), préalablement multipliées par J, rj, f, donne 



1 4-rrA 



en négligeant des quantités, dont l'intégrale étendue à tout l' espace est nulle. 

 On obtient ensuite, par comparaison avec (2), 



qs 47rA 



f (AnC + E ^ (ftc + rjv + fta) + •••• 



K 



Dono, en vertu de (1), 



J(T — «P) rfS = 0 . 



Ainsi l'energie totale est ponr moitié cinétique et pour moitié potentielle. 



« Dans le cas particulier d'ondes planes se propageant dans la direction 

 de l'axe des s, nous n'aurons plus que la coordonnée z à considérer, et nous 

 désignerons par des accents les dérivées par rapport à cette variable. Les équa- 

 tions (4) deviennent 



Posons 



£ = r cos (p , jj = r sin (p , 



r = er mz , (p = ±(nt — qs) -f- , 



où » et </ sont positifs, m est le coefficient d'absorption, et co ne varie pas 

 avec le temps. Les équations considérées se transforment en celles-ci : 



(è + y ?) (f - -) - nÉr^" - - * • 



L'élimination de (p" conduirait à une valeur constante pour q>'. Donc<j<" = 0. 

 Maintenant il s'agit de déterminer les constantes w et m. Posons 



Qìl 



c'est-à-dire 



^ ___ my ì 2 ) 



TV X 



m étant le cosfficient de rotation magnétique, i V indice de réfraction et l 

 la longueur d'onde dans l'air. On sait que, si p est le coefficient d'absorption 

 en l'absence de forces magnétiques, on a 



q 2 — p 2 = Kn 2 , pq = 2uGn . 



