— 206 — 



Cela pose, les équations à résoudre deviennent 



[ [V ± k (q 2 — f )1 (cp n — ca 2 ) -f Upqcscp' — q 2 (q 2 —f) , 



Ir ~n (5) 



I <? 2 =£ /£ (q 2 — p 2 ) cff^' — (<j> 2 — co 2 ) = ^zpq 3 . 



Pour les diélectriques parfaits = 0 , et les équations précédentes donnent 

 xxs = 0 ; puis 



On trouve ainsi pour w deux valeurs 

 X 



Elles sont nulles pour / = 0 . On obtient, dans ce cas, deux rayons polarisés 

 circulairement, ayant méme intensité et méme période, mais circulant en sens 

 inverse : le premier est polarisé à gauche, le second à droite. Lorsque y n'est 

 pas nul, <»! et co 2 sont, en general, positifs pour les corps diam'agnétiques, 

 négatifs pour les paramagnétiques. En nous placant, pour fixer les idées, 

 dans le premier cas, c'est-à-dire en supposant m ]> 0 , et en considérant une 

 plaque d'épaisseur égale à l'unite, nous voyons qu'à l'émergence le rayon gau- 

 che se trouve avoir eu sa phase retardée de , tandisque la phase du rayon 

 droit est accélérée de o) 2 , et, par suite, les deux rayons, qui ont conserve 

 meme intensité et méme période, se recomposent en un rayon polarisé recti- 

 ligne, dont le pian de polarisation a tourné de \ -j- o; 2 ) vers la droite 

 de l'observateur regardant la face d'émergence. Il en résulte que, si l'on ne 

 tient pas compte de la dispersion entre les deux rayons circulaires, le pouvoir 

 rotatoire magnétique est 



1 1 



my_i^ -ì/y-L- — 



TI X \ TX 



my r 



T 



c'est-à-dire, en observant que k est toujours fort petit, 



i 3 . hm 3 y 3 i 1 , 



Il faudrait négliger tous les termes, vis-à-vis du premier, pour représenter, 

 assez grossièrement du reste, les lois vérifiées par Verdet, c'est-à-dire la loi 

 approchée de l'inverse carré des longueurs d'onde, et la loi expérimentalement 

 rigoureuse da la proportionnalité de 6 aux forces magnétiques. Dans les cas 

 accessibles à l'expérience les deux variations de phase, que nous avons dési- 

 gnées par è»! et & 2ì sont à peu près égales entre elles; mais, en réalité, 

 l'accélération d'une phase est toujours plus forte que le retard de l'autre, et 

 la différence croìt avec la force magnétique. Pour une valeur convenable de 



