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e per £ seguendo un procedimento analogo a quello usato precedentemente 

 si trova : 



f — — — 



essendo : 



^- 2(g + l) (s—l)Q*-hsu* /nV p f- /M s p 

 « (2s 2 +l)£ 2 -2s(s+lKU/ s ~~ 4 y 'W/ " 

 » Siamo ora al caso di assegnare la condensazione cubica nel caso gene- 

 rale. Infatti : 



éTiQfì*d = — N(#+4-W + 2 ? w2 — Suds-h2oco 2 — \ Svds 



che come insegna la teoria generale è della forma : 



DA , DB PC 

 "òtti ~by x ISi 



essendo : 



A = 2w 2 \Suds; B = 2« ! M 



c,== ^- J + ~) (^) S J^ NPs ds poichè J~ Ntó = 0 " 



« Può mostrarsi ancora che la condensazione cubica può porsi sotto forma 

 analoga a quella della condensazione ausiliaria &. Pongasi infatti : 

 w 2 Uh 



6 = 



= J_ /DA ( DB jQ\ 

 ri — 47t/2 2 \D^i D?/i D«;i/ 



7r (X2 2 — w 2 ) Dr 

 sarà : 



ed applicando trasformazioni note : 



~ éw 2 SÌ 2 (D^iJ ^ D|/i J o rj + ~^ij 0 I 



e sarà facile riscontrare che in tutta la sfera ^/ 2 ^ == 0 . 



" 4. Passiamo finalmente al calcolo degli spostamenti u, v, w nel punto 

 %\ Vi Zi ; essi debbono soddisfare le equazioni indefinite dell'equilibrio e i 

 primi due debbono in superficie assumere valori dati u s , v s . 



« Però se si fanno considerazioni analoghe a quelle fatte pel calcolo 

 di £ ed rj e se si pone : 



H= i nu». K= i r^!. Pl = 2 a>+ 1 <" rt<M * 



krca 1 e ' 4:Tcq, 

 essendo : 



e 2 = (x\ — Xl f + (y\ — yi f + (/i — sì) 



