« Noi abbiamo fin qui supposto costante la temperatura della faccia (a). 

 Ma nello stato reale delle cose, essa è di grandezza variabile : dapprima == 6 , 

 aumenta poco a poco per effetto della sorgente di calore e diviene — t alla 

 fine del tempo z . Per ciò, il risultato al quale conduce la relazione (4) offrirà 

 soltanto un'approssimazione grossolana del flusso termico, il cui vero valore 

 (che chiameremo q) riuscirà alquanto minore di q'. Tuttavia, qualunque sia 

 l'espressione di q , siccome la temperatura di (a) può ritenersi costante- 

 mente = t durante l'elemento di tempo dz successivo a z, sussisterà sempre: 



dq = dc[ = (l=mh£Z . dg . (5) 

 1,773 \'z 



* D'altra parte, se T designa la temperatura costante della sorgente di 

 calore e k il coefficiente di conduttività esterna del corpo, per la legge di 

 Newton, abbiamo : 



dq = k(T — t).dz. (6) 



do 



« Se ora eliminiamo — ^- fra le relazioni (5) e (6), e risolviamo l'equa- 

 zione risultante rispetto a t s'ottiene : 



1,773 Kl\/z-A-e\/Kcy . , 1,773 k 



t =- • —= ' ; e ponendo, a 0 — , , 



1,773 kì/z-h-l/kocy ]/k*cy 



potremo scrivere con maggiore semplicità, 



< = t — * V • m 



a 0 y g + 1 



la quale servirà per assegnare la temperatura della superficie («) dopo che 

 è stata assoggettata alla sorgente di calore dinante l' intervallo z . 



« Per il ferro, e assai approssimativamente per la ghisa ]/k 0 cy = 226,5 

 (poiché c = 0,113 , k 0 = 58,82 , y = 7730), quindi : 



a 0 = 0,00783 k . (8) 



« Giunti a questo punto, si determina assai facilmente la vera espressione 

 del flusso termico comunicato al corpo nell'intervallo z, per ogni m. 2 di super- 

 ficie scaldata. Kisulta infatti : 



q= : kj(?-t).dz = ^(y-6) [t/F-^log. ip. (aot/J+i)]; 



ovvero, avvertendo al valore della costante a 0 , . 



q = 255,5 (T — 6) ^j/* — ^ log. ip. (a 0 fz-h . (9) 



« 3. Veniamo ora a considerare le motrici a vapore monocilindriche. In una 

 macchina reale, per ogni corsa semplice dello stantuffo, la fase di ammissione 

 avviene in quella delle due capacità del cilindro che durante la corsa prece- 

 dente comunicava col condensatore : al principio della fase, la temperatura di 

 questa capacità eguaglia quella del miscuglio di acqua e vapore diretto allo 



