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scarico, od è di poco maggiore. Il vapore proveniente dalla caldaia a tempe- 

 ratura assai più elevata, entrando nel cilindro, cede parte del suo calorico 

 latente e scalda le pareti con cui viene in contatto. Se esso è saturo, ne con- 

 segue una parziale liquefazione: a questa e all'altra liquefazione che si pro- 

 duce nella tubolatura e nella camera di distribuzione, dobbiamo ascrivere la 

 depressione segnata dai diagrammi rilevati con l' indicatore. 



« In principio ammissione, il vapore occupa nel cilindro un volume pic- 

 colo (lo spazio neutro) e le superficie in contatto sommano un'estensione note- 

 vole; perciò lo scambio di calore tra vapore e pareti dev'essere energico e 

 la liquefazione assai pronunciata. A misura che lo stantuffo si muove in avanti 

 con velocità sensibilmente crescente, lo scambio man mano diminuisce, sia 

 perchè le pareti si trovano di più in più calde, sia perchè il rapporto fra la 

 loro estensione totale e il volume di vapore, entrambi in aumento, doventa 

 sempre più piccolo. Per quanto lo scambio decresca gradatamente, esso nella 

 durata del l'ammissione si mantiene positivo J cioè il vapore, per tutta la fase, 

 cede calore alle pareti. 



« Le pareti del coverchio, dello stantuffo e dello spazio neutro sono 

 sempre in contatto col vapore. L'azione della loro superficie complessiva, a 

 pari estensione, deve quindi riuscire ben diversa da quella della superficie 

 concava del cilindro, la quale vien lambita dal vapore poco a poco, a misura 

 che lo stantuffo la scuopre. Per valutare le grandezze dei flussi termici che 

 vi corrispondono dobbiamo trasformare le equazioni (7) e (9). 



« L' intervallo di tempo s (in frazione di ora) impiegato dallo stantuffo 

 ad effettuare uno spostamento qualsiasi (misurato a partire dall'origine della 

 corsa) può venir espresso in termini del relativo angolo di rotazione a della 

 manovella (valutato a partire dal punto morto) e del numero n di giri che 

 l'albero maestro della motrice compie al minuto primo ; abbiamo infatti : 



120 n )i 



u Se inoltre poniamo, 



a = . a ° = 0,0004 4= ' (10) 

 f 120 nn fn 



le equazioni (7) e (9) si presentano come segue : 



t = T—~= ' (11) 



q — 13,158 ^fa — ì log. ip. (a ]/a + l)J , (12) 



dove, giova notarlo, T designa la temperatura del vapore proveniente dalla 

 caldaia e 6 la temperatura del metallo in principio della fase di ammissione. 



« La quantità di calore q comunicata per m. 2 di superficie scaldata, si 

 propaga nell' interno delle pareti per uno spessore S (in m.) la cui grandezza 



