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è data dalla formola (3). Per essere |/~~ = 0,2577 , quésta si cambia 

 nell'altra : t s '-\ 



*=°- o6 j/V n p* 



«Se riteniamo che la motrice funzioni a piena ! ^missione, a~n e 



= ^ g ^ (j e duce tosto : per quanto energico sia lo scambio di 



yn 



calore tra vapore e metallo, il flusso termico non potrà mai raggiungere la 

 superficie esterna del cilindro. Avverrebbe altrimenti se le pareti avessero poca 

 spessezza e se la rotazione dell'albero maestro fosse eccessiva lenta. 



« 4. Come già è stato avvertito, la superficie concava del cilindro viene gra- 

 datamente in contatto col vapore, man mano che lo stantuffo procede in avanti. 

 La sua azione termica equivale a circa j di quella che risulterebbe se la 

 superficie fosse tutta umettata dal vapore fino da principio. Per dimostrare 

 la legge ora enunciata dobbiamo prendere le cose un po' da lontano. 



« Denotiamo con C e D la corsa e il diametro dello stantuffo. Quando 

 la manovella motrice ha effettuato (a partire dal punto morto) lo sposta- 

 mento a , la superficie cilindrica lambita dal vapore che giunge dalla caldaia, 



si trova alla temperatura media: t — T — -= , e presenta l' esten - 



a /a ' 



sione : 7rCD - — C ° S - = tcCD sen 2 ^ , e ciò nell' ipotesi che si ritenga trascu- 



U _J 



rabile l' inclinazione (sempre piccola) del tirante che collega la testa a croce 

 con la manovella. 



« Il flusso termico corrispondente al tempo Si , cioè allo spostamento a x 

 della manovella, risulta quindi : 



kit CD \ (T — t) sen 2 - . dz 



e quello che si verificherebbe attraverso l'area TrCDsen 2 se questa si tro- 



u 



vasse tutta in contatto del vapore mentre la manovella ruota dell'angolo a x , 

 sarebbe : 



knGB sen 2 ~ \ (T — t)dz= kCT> T 



