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« Quando il vapore è saturo o soprasaturo, dietro le sperienze di Hirn, 

 possiamo prendere come valore media di a : a — 1,50 . Allora se facciamo 

 successivamente : 



TC 



TC 



TX 



TC 



6 



) 



4 



~ 3 



| 



2 



1 



1 



1 



1 



3,35 



3,21 



2,98 



~~2,37 



si trova : 



« Ora, nelle macchine che funzionano in buone condizioni, la fase 

 di ammissione corrisponde sempre ad uno spostamento angolare a della 



manovella < di — , per conseguenza è vera la proposizione enunciata : 

 o 



l'azione termica della superficie concava del cilindro è circa - di quella che 

 si avrebbe se la superficie si trovasse tutta in contatto dal vapore fino dal 

 principio della fase. 



« 5. I risultati a cui siamo giunti nei §§ precedenti offrono il mezzo di 

 poter valutare l' intensità del flusso di calore Q , che ha luogo, nella fase di 

 ammissione, dal vapore nel metallo del cilindro. Siano : s il grado apparente 

 di ammissione, m il rapporto tra il volume dello spazio neutro e il volume 

 generato dallo stantuffo nella sua corsa semplice. Il flusso Q equivale a quello 

 che si verificherebbe qualora, durante l' intera fase, il vapore lambisse conti- 

 nuamente la superfìcie : 



2^+wn:CD+|7r f CD = 7z:DQD + ^m-+-ì^ C ~j . 



« Quindi, ricordando la formola (12), l'espressione della quantità Q si 

 presenta come segue : 

 _ 13,158(T— 0) 



C 



ovvero, ponendo A = — , potremo anche scrivere : 



Q = Qm ^~ 6) D 2 [3 + 2X (3m + e) ] [^-|h>g. ip. (afa +l)]. (14) 



« Il calore Q non è del tutto perduto, poiché una frazione (sempre assai 

 piccola) viene restituita al vapore nella fase di espansione. Ma se prescindiamo 

 da ciò e riteniamo che la quantità Q venga tutta ceduta nella fase di emis- 

 sione, dal metallo al vapore diretto allo scarico, allora essa offrirà la misura 

 del consumo inerente alla liquefazione del vapore nell' interno del cilindro per 

 ciascuna corsa dello stantuffo motore. 



« Ne consegue l'espressione del consumo, ossia della perdita reale di 

 calore riferita al minuto primo : 



Q'=13,778(T— 0)Dy^Q}+22(3m+ £ ) ~\ Jj/ a — ^log.Ìp.^aj/a+l)^|. (15) 

 Rendiconti. 1889, Vol. V, 2° Sem. 47 



yrD g D + (m + ! (T| ^log.ip. (V 



