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,. dXi dfii dvi dXi d/j,2 dv^ . 



nenti — ; ;;— , — r, — delle velocità di uno ione positivo e di 



dt dt dt dt dt dt 



uno ione negativo secondo i tre assi del triedro e le componenti eE^ e^im 



— eEii — eEjOT — s^tn delle f. e. m. che sollecitano rispettivamente gli ioni 



stessi, debbono essere legate da relazioni del tipo 



dt dt dt 



d^t -r, f/;f*2 , r, dv^ 



~dT ~ ^^'2^2' ~dl ~ ^'^«EJZm ~c[t ~ ^'^t'^tn- 



Detti tdi, a),3 , coti 0)82 (W23 , 6)31 £0j2 «as i coseni direttori (variabili 

 in genere da punto a punto) delle semirette Imn rispetto ai tre assi xy z 

 a cui vengono riferiti tutti i punti del conduttore, dalle sei uguaglianze 

 precedenti si possono dedurre le relazioni tra le componenti, secondo gli 

 assi xy i, delle velocità degli ioni e le componenti, secondo gli stessi assi, 

 delle f. e. m. che li sollecitano. Si possono cioè scrivere le equazioni (2) 

 e (3) relative a questo caso particolare. Si trova 



flit = (221 = (/il ^l) «31 «32 «23 = «3» = (^^l ^l) «32 «33 



«31 = fll3 = (-^1 — /^l) «31 «33 • 



I coefficienti b^-t si ottengono dai coefficienti a„ sostituendo , kt ad hi, ki. 



Al teorema di reciprocità relativo ad una lamina metallica isotropa 

 fuori del campo magnetico, appunto per evitare la considerazione dell'even- 

 tuale anisotropia determinata da quest'ultimo, è stata posta la limitazione 

 che la lamina sia disposta secondo una superficie di livello del campo; 

 per quanto precedentemente ho detto, tale limitazione si può evidentemente 

 togliere. 



Le conseguenze, che dal teorema di reciprocità considerato si possono 

 dedurre nel caso di un conduttore a tre dimensioni, sono perfettamente ana- 

 loghe a quelle che se ne possono dedurre per una lamina. Dal detto teorema 

 segue per es. che, se un conduttore a tre dimensioni è munito di due elet- 

 trodi di estensione finita e resistenza trascurabile, la dilferenza di poten- 

 ziale tra questi ultimi deve rimanere inalterata all' invertire del campo, se 

 si mantiene costante l'intensità della corrente totale che attraversa il con- 

 duttore ; non deve cioè mutare all' invertire del campo la resistenza globale 

 del conduttore, per quanto possa mutare anche molto la distribuzione delle 

 linee di flusso ('). 



4. Ho voluto verificare sperimentalmente che il teorema di reciprocità 

 del prof. Volterra sussiste, non solo nel caso di una lamina disposta secondo 



(') Cfr., per il caso di una lamina, Gerbino e Trabacehi, Kend. Accad. dei Lincei, 

 !• sem. 1915, pag. 809. 



