posto il disco in modo che formasse im angolo acuto col piano equatoriale 

 dell'elettro-magnete, ho ottenuto i risultati seguenti : 



Col campo diretto 



18 

 71,5 



V. — Va 



Ve— V, 



Col campo inverso 



71,5 



18,5 



Senza campo 

 38 



38,5 



Nel caso della lamina, come negli altri casi di cui ora mi occuperò, non mi 

 sono limitata alle esperienze dj cui riferisco i risultati, ma ho fatto parec- 

 chie prove, sia scambiando tra loro gli elettrodi, sia mutando l'orientazione 

 del conduttore nel campo. Ho trovato più o meno sensibile l'azione di que- 

 st'ultimo, nelle diverse condizioni, ma sempre ugualmente buono l'accordo 

 con la teoria. 





j\.=-vfli-, T 



\ 



1 







\ 







FiG. 1. 



FiG. 2. 



Per verificare che il teorema di reciprocità può estendersi al caso di 

 un conduttore a tre dimensioni, isotropo fuori del campo magnetico, mi sono 

 servita di un prisma di bismuto avente per base un quadrato di cm. 1,5 

 di lato e l'altezza di cm. 6. fornito o di elettrodi puntiformi, situati a caso 

 lungo la sua superficie (ved. fig. 1), o di elettrodi puntiformi e di elettrodi 

 laminari, di rame, di resistenza trascurabile (vedi fig. 2). 



Con le espansioni polari piane, per d = cm. 3,4 , I = amp. 7,8 , 

 j; = amp. 0,43, disposto il prisma con le facce laterali inclinate rispetto 

 alle linee di forza del campo, servendomi dei quattro elettrodi puntiformi 

 A B C D (ved. fig. 1), ho ottenuto 



Col campo diretto Col campo inverso Senza campo 



V.-Vb 

 Ve- v„ 



411 

 421 



421 

 411,5 



395,5 

 395,5 



