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Con le espansioni polari terminate da dischetti, per d = cm. 1,8 , 

 I = amp. 7,8 , i = amp. 0,58 . servendomi dei quattro elettrodi puntiformi 

 A'B'C'D' (ved. fig. 1), ho avuto: 



Ver— 



Col campo diretto Col campo inverso Senza campo 



20 13,5 15 



13,5 20,5 15,5 



(In questa esperienza la faccia contenente gli elettrodi B'C e la faccia 

 opposta contenente l'elettrodo D' erano parallele al piano equatoriale del- 

 l'elettromagnete) 



Saldati poi al prisma i due elettrodi laminari A'' , B", mi sono servita 

 di essi e dei due elettrodi puntiformi C" , D" (ved. fig. 2). Disposto il 

 prisma con le facce contenenti gli elettrodi laminari un po' inclinate ri- 

 spetto al piano equatoriale dell'elettromagnete, con campo non uniforme, 

 per = cm. 1,8 , I = amp. 7,7 , i = amp. 0,59 , ho ottenuto i seguenti 



risultati : 



^0" — V„n 



Col campo diretto Col campo inverso Sema campo 



383 387 367,5 



387 o88 367 



Come si vede, nel caso del prisma l'azione del campo è meno sensibile che 

 non nel caso del disco, ma il teorema di reciprocità si verifica sempre. 



Ho voluto poi provare se tale teorema valesse per un frammento di 

 cristallo di bismuto tramoggiato, ottenuto artificialmente, di forma affatto 

 irregolare, fornito di quattro elettrodi puntiformi, situati dissimmetricamente 

 sulla sua superficie. Osservo che, se si fosse ottenuto un risultato negativo, 

 con 0 senza l'azione del campo magnetico, sarebbe stata provata l'esistenza 

 di casi di anisotropia per cui le uguaglianze (15) o (15)' del § 2 non sono 

 verificate. 



Con le espansioni polari piane, per ^^ = cm.4,8 , I = amp. 7 , i = 

 = amp. 0,31, per un'orientazione scelta a caso del cristallo, ho ottenuto 



Ve— Vn 



Col campo diretto Col campo inverso Senza campo 



104 157 119 



156,5 104 119 



Con le espansioni polari terminate da dischetti, per d = cm. 2,1 = amp. 7, 

 «■ = amp. 0,37, disposto a caso il cristallo nel campo, ho ottenuto 



Col campo diretto Col campo inverso Senza campo 



V^ — Vb 115 215 136 



Ve — V„ 215 114,5 136,5 



