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di un campo magnetico, occorre dunque considerare mezzi non omogenei e 

 anisotropi. 



Riferendomi alla teoria elettronica del Drude, mi propongo appunto, in 

 questo paragrafo, di stabilire le equazioni che individuano il movimento della 

 elettricità in un conduttortì di forma qualsiasi, non omogeneo, anisotropo, 

 tenuto a temperatura costante e sottoposto all'azione di un campo magnetico 

 non uniforme ('). 



Siano X y 2 tre assi che formino un triedro ortogonale destrorso. Siano 



d^i cli]i dC, d^i dìt V j 11 1 i- A- 



—7— —r- —r~ . ^7~" ~T~ ~r~ le componenti delle velocita di uno ione 

 dt dt dt dt dt dt ^ 



positivo e di uno ione negativo, le cui cariche abbiano entrambi il valore 

 assoluto e. Siano Nj . N2 i numeri di ioni positivi e di ioni negativi per 

 centimetro cubo della sostanza conduttrice. Le componenti yy y- della 

 densità di corrente sono legate alle componenti delle velocità degli ioni 

 dalle relazioni 



(1) 



Siano eEiia: eEi^ eE^ , — s'Elìce — eEi^y — eEax le componenti delle 

 f. e. m. totali che sollecitano rispettivamente uno ione positivo e uno ione 



negativo; Ha; Hy le componenti del campo magnetico; X = , 



Y = — — , Z = — — le componenti della forza elettrica la quale ammetta 

 il potenziale V. 



Per la legge di Ohm relativa ai mezzi anisotropi, le componenti delle 

 velocità degli ioni sono legate da relazioni lineari alle componenti delle 

 f. e. m. totali che li sollecitano. Si ha cioè 



-j^ ^ e{aii Eia; + «12 Eiy -j- an Ej^) 



(2) { -^ = e(«tiEi^ + tì!j2E,y + «23Eu) 



= e («31 E,a; + a3t E,y + «33 E^) , 



(') Per la risoluzione della stessa questione, nel caso di una lamina piana, omogenea 

 ed isotropa disposta perpendicolarmente alle linee di forza di un campo magnetico uni- 

 forme, cfr. Corbino, Eend. Acc. dei Lincei, 1' seni. 1915, pag. 213. 



