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disposto nel campo). Dalla uguaglianza (ó) si deduce che la differenza di 

 potenziale tra due punti di una stessa linea di flusso, l, è uguale per 

 |H| = 0 e per |H[>0 solo se Z è una retta parallela all'asse z; se non 

 è soddisfatta questa condizione, la detta differenza di potenziale aumenta 

 sotto l'azione del campo; tale aumento della differenza di potenziale fra 

 due punti di -una stessa linea di flusso può interpretarsi come un aumento 

 della resistenza del conduttore. 



Consideriamo un conduttore nel quale, per H = 0, le linee di flusso 

 siano rette parallele all'asse per es. una lamina rettangolare fornita lungo 

 due lati opposti di elettrodi di resistenza trascurabile e disposta parallela- 

 mente all'asse 2, in modo che gli elettrodi risultino perpendicolari allo 

 stesso asse. La teoria prevede, come facilmente si verifica, che sotto Fazione 

 del campo rimangano inalterate le linee di flusso e rimanga inalterato in 

 H^iascun punto di esse il valore della densità di corrente, se si mantiene 

 costante l'intensità della corrente totale che attraversa il conduttore. Dunque, 

 per quanto precedentemente si è detto, la teoria non prevede che il campo 

 magnetico determini un aumento della differenza di potenziale tra i due 

 elettrodi della lamina, cioè un apparente aumento della resistenza di questa 

 ultima, come non prevede che il campo determini un apparente aumento 

 della resistenza di un filo rettilineo, disposto parallelamente alle linee di 

 forza magnetiche. 



Consideriamo ora una lamina disposta perpendicolarmente alle linee 

 di forza del campo; se il suo spessore è molto piccolo, si può ritenere che 

 il movimento della elettricità avvenga in un piano. Allora, come ha dimo- 

 strato il prof. Volterra ('), se gli elettrodi sono puntiformi e al contorno, 

 l'azione del campo magnetico non altera le linee di flusso, nè il valore 

 della densità di corrente in ciascun punto di esse quando si mantenga co- 

 stante r intensità della corrente totale che attraversa la lamina. Di pili in 

 questo caso l'apparente conducibilità specifica e, corrispondente ad un deter- 

 ininato valore di H , è costante in ogni punto di una qualsiasi linea di flusso 

 (perchè si ha in un ogni punto cos lz = 0) e non dipende dal senso del campo. 

 In questo caso il rapporto dei valori che la differenza di potenziale tra due 

 punti di una stessa linea di flusso (non coincidenti con gli elettrodi) assume, 

 prima e dopo la creazione del campo magnetico, è uguale al rapporto della 



resistenza speciflca — che la lamina ha fuori del campo e dell'apparente 



resistenza specifica y determinata da quest'ultimo. Per una lamina disposta 



trasversalmente nel campo magnetico e fornita di elettrodi puntiformi al 

 contorno, la teoria prevede dunque un apparente aumento Jq di resistenza; 



{}) Eend. Accad. Lincei, 1° sem. 1915, pag. 294. 



