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notevolissimo sulla struttura cristallina e sulla natura chimica dei cristalli. 

 Facendo uso di tali raggi si poterono ottenere gli spettri di diffrazione attra- 

 verso quel reticolato finissimo, che è la struttura cristallina, e viceversa si 

 potè dedurre la posizione delle molecole e rispettivamente degli atomi par- 

 tendo dagli spettri di interferenza ('). Lane (^) andò più oltre dei due Bragg; 

 constatò che fotografando gli spettri prodotti dal salgemma (Na CI) in diverse 

 posizioni, si ebbero distinti e riconoscibili i luoghi di interferenza prodotti 

 dagli atomi di Na in confronto di quelli prodotti dagli atomi di CI in base 

 al diverso modo di diffusione della luce Rontgen, dovuta alla natura diversa 

 di Na e di CI. Lane concluse allora: la struttura di un cristallo consiste 

 di un numero finito di reticolati o sistemi punteggiati compenetrantesi, 

 ciascuno dei quali è sede di atomi eguali. Le molecole dello stato amorfo 

 si associano intimamente e omogeneamente appena lo slato amorfo passa allo 

 stato cristallino, in guisa che gli atomi chimici divengono le vere unità in- 

 dividuali del cristallo; e Groth {^) aggiuuse: in un cristallo esistono p. e. 

 gli atomi del patassio (K), dello zolfo (S), dell'ossigeno (0), ma non esi- 

 stono propriamente le molecole nella forma K2 SO4 0 K4 Sj Or ecc. ; vi è 

 aW incontro 'la possibilità di formarsi le molecole K» SO4 all' istante y in 

 cui il cristallo si dissocia^ e si dissolve con la fusione, con la solubilità, 

 con l'evaporazione (*) ecc. 



Da queste contingenze deriva che la natura chimica di una sostanza 

 allo stato cristallino è individuata da due fattori ; la struttura, ossia il modo 

 di aggruppamento degli atomi nell'edificio cristallino, e la possibilità di for- 

 mare determinate molecole per mezzo della dissolvenza del cristallo mede- 

 simo, molecole che caratterizzano lo stato amorfo, qualunque esso sia, solido, 

 liquido 0 vapore. 



Le esperienze suddette permettono di tirare un'altra conclusione, che 

 due cristalli dovrebbero chiamarsi isomorfi unicamente, quando le loro strut- 

 ture sono le stesse, poco importa se nei luoghi ove risiedono gli atomi, p. e. 



(') W. Friedrich, P. Knipping e M. Lane.. Sitzungsber. Munchen, (1912), 303, Ann. d. 

 Phys., Bd. 41 (1913), ]){ig. 971 ; là., Inter ferenzerscheinungen bei Ròntgenstrahlen und die 

 Raumgitter der Krystalle. Zeitsch. f. Kryst. 52, 58 ; W. L. Bragg, Proc. Soc. Cambridge 

 Phil. Soc, 17 (1912), 43; W. H. Bragg e W. L. Bragg, Proc. Boy. Soc. (1913), 88 e 

 428; H. G. I. Moseley e C. G. Darwin, Phil. Mag., Bd. 26, 210 (1913); Id., Phil. Mag.. 

 26, 1024 (1913); W. H. Bragg, Proced. Eoy. Soc, 89, 468 (1914). 



(') M. Lane e F. Tank, Ann. d. Phys., 41, 1003 (1913); M. Laue, Ann. d. Pliys., 42, 

 1561 (1913) ; M. Laue e F. Tank, Verhandt. d. deutsch. Phys. Ges., 16 (1914) ; M. Laue, 

 e L Steph. van der Lingen, Phys. Zeitschr., 15, Ih (1914) ; M. v. Lane, Die Lichtbar- 

 machung des Raumgitters der Kristalle durch Ròntgenstrahlen. Fortsch. d. Mir. Kry- 

 stail. e Petrographie, 4, 43-72 (1914). 



(=j P. Groth, Einleitung in die Chemische Krystallographie (1904), 8, 9. 



(4) P. Groth, Vedi Zeitsch. f. KrystalL, 54, 73, Nota. 



