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essendo a la costante di proporzionalità tra incremento di tensione superfi- 

 ciale ed aumento di superficie, o costante di capillarità, ed A il coefficiente 

 meccanico del calore. Contemporaneamente una certa quantità di calore, 

 Q', passerà all'ambiente esterno avente la temperatura T' , minore di T, 

 sicché 



variazione dell'entropia. Per la leversibilità del sistema, S rimanendo co- 

 stante, si ottiene 



Q:Q'=T:r. 



In conclusione, mentre una quantità Q' di calore cade dalla tempera- 

 tura T alla temperatura T', una parte q, è trasformata in tensione super- 

 ficiale E, ed è pure sottratta alla fase amorfa. TI massimo effetto si deve 

 T — T' 



ottenere quando (/ = Q — ^; — è minimo, vale a dire quando è minima la 



tensione superficiale E, supposto dati T e T', che è appunto condizione di 

 equilibrio. 



* 



Immaginiamo che il contorno del cristallo sia determinato da n facce, 

 quali f 1 , 0*2 , Cs , ••• , Ci , ••• , «"n > le cui grandezze d'area siano rispettiva- 

 mente Si , «2 , «3 Si , ... , Su, e le cui posizioni e luoghi siano individuate 



dalle rispettive distanze , , ps , ... , pi , ... , p» in senso perpendicolare, 

 e misurate a partire da un'origine 0 preso nell' interno del cristallo, che 

 per ora rimane quahmque, ed in seguito sarà precisato. 



Per quanto riguarda le costanti capillari delle dette facce, si suppone 

 che esse non siano in generale le stesse, dato che in generale le quantità 

 fisiche in un cristallo variano con la direzione, a cui esse ri riferiscono. Le 

 costanti capillari di Ci , e, , 0-3 , ... , <t„ sieno rispettivamente 

 Ciò posto, l'energia superficiale del cristallo è 



(1) 



e il suo volume 

 (^) 



Nell'istante d'equilibrio, V non può variare pur variando le aree della su- 

 perficie del cristallo, che indicheremo in generale con Ssr; nè può variare 



E == y Sr , 



